레옹토비치 경계 조건

레온토비치 경계조건은 고전적인 전기역학에서 경계조건으로 전기_t E와 자기 H장의_t 접선성분과 관련이 있는 잘 전도된 신체 표면의 경계조건이다.^[1][2]

정의

원래 러시아 물리학자 미하일 레온토비치가 공식화한 대로 경계조건은 다음과 같이 주어진다.

${\displaystyle \mathbf{E_{t} =\zeta _{s}\mathbf {H_{t}}\time {\hat{n}},}$

where ${\displaystyle \mathbf {E_{t}} }$ and ${\displaystyle \mathbf {H_{t}} }$ represent the tangential components of the electric and magnetic fields, ${\displaystyle \zeta _{s}={\sqrt {\mu /\epsilon }}}$ is the effective surface impedance, and ${\displaystyle {\hat {n}}}$$$ 전도성 물질을 가리키는 단위 정상이다.^[1]이 조건은 도체의 허용률이 클 때 정확하며, 이는 대부분의 금속의 경우에 해당된다.보다 일반적으로 전도 표면의 곡률 반경이 피부 깊이와 관련하여 큰 경우, 내부의 결과 장은 평면 파형에 의해 충분히 근사하게 추정될 수 있으므로 레옹토비치 상태가 발생할 수 있다.^[1][3]

적용들

레온토비치 경계 조건은 하나의 물질이 큰(그러나 유한한) 전도성을 가진 금속인 많은 산란 문제에서 유용하다.이 조건은 도체 표면의 전기장과 자기장 사이의 관계를 제공하므로, 내부의 장에 대한 지식이 없는 상태에서 전체 장을 찾는 작업은 상당히 단순화된다.

참조

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