자기냉동

Magnetic refrigeration
가돌리늄 합금은 자기장 내부에서 열을 받아 열에너지를 환경에 빼앗겨 자기장 밖으로 빠져나와 들어갈 때보다 차가워집니다.

자기 냉동은 자기 열량 효과에 기반한 냉각 기술입니다.이 기술은 일반적인 냉장고에 사용되는 범위뿐만 아니라 매우 낮은 온도에 도달하는 데 사용될 수 있습니다.[1][2][3][4]

자기장이 가해지면 자기 열량 물질이 따뜻해집니다.온난화는 열을 방출하는 재료의 내부 상태 변화 때문입니다.자기장이 제거되면 물질은 원래 상태로 되돌아가서 열을 다시 흡수하고 원래 온도로 돌아갑니다.냉동을 달성하기 위해 재료는 자화된 고온 상태에서 열을 방출할 수 있습니다.자성을 제거하면 재료가 원래 온도 이하로 냉각됩니다.

그 효과는 1881년에 독일의 물리학자 에밀 바르부르크에 의해 처음으로 관찰되었고, 프랑스의 물리학자 P. 바이스와 스위스 물리학자 A. 1917년의 피카르.[5]기본 원칙은 P가 제시한 것입니다. Debye (1926)와 W. Giauque (1927).[6]최초의 작동하는 자기 냉장고는 1933년부터 여러 그룹에 의해 만들어졌습니다.자기 냉동은 약 0.3K(He vapor에 펌프를 사용하여 얻을 수 있는 온도) 이하의 냉각을 위해 개발된 최초의 방법이었습니다.

자기열량효과

자기 열량 효과(MCE, magnet and colorary)는 자기 열역학적 현상으로, 적절한 물질의 온도 변화가 물질을 변화하는 자기장에 노출시킴으로써 발생합니다.이것은 저온 물리학자들에 의해서 단열 자기소거라고도 알려져 있습니다.냉동 프로세스의 해당 부분에서 외부에서 인가되는 자기장의 세기가 감소하면 자기 열량 재료의 자기 영역이 재료에 존재하는 열 에너지(포논)의 교반 작용에 의해 자기장으로부터 방향이 틀어질 수 있습니다.재료가 격리되어 있어 이 시간 동안 에너지가 재료 내로 (재) 이동할 수 없는 경우(즉, 단열 프로세스) 도메인이 열 에너지를 흡수하여 방향 전환을 수행함에 따라 온도가 떨어집니다.도메인의 무작위화는 강자성 물질의 퀴리 온도에서 무작위화와 유사한 방식으로 발생하지만, 자기 쌍극자가 에너지가 일정하게 유지되는 동안 감소하는 외부 자기장을 극복한다는 점을 제외하고는 에너지가 추가됨에 따라 자기 도메인이 내부 강자성으로부터 방해를 받는 대신에 발생합니다.

자기 열량 효과의 가장 주목할 만한 예 중 하나는 화학 원소 가돌리늄과 그 합금 중 일부입니다.가돌리늄이 특정 자기장에 들어가면 온도가 상승합니다.이것이 자기장을 떠날 때, 온도는 떨어집니다.그 효과는 가돌리늄 합금 Gd
5
(SiGe
2

2
)에 대해 상당히 더 강합니다.[7]
니켈(PrNi
5
)과 합금된 프라세오디뮴은 매우 강한 자기 열량 효과를 가지고 있어서 과학자들이 절대 0도의 1000분의 1인 1 밀리켈빈에 접근할 수 있게 해주었습니다.[8]

등식

자기 열량 효과는 다음 식을 통해 정량화할 수 있습니다.

서 δ 는 온도 T를 중심으로 한 자기계의 단열 온도 변화, H는 가해지는 외부 자기장, C는 작동 자석(냉매)의 열용량, M은 냉매의 자화량입니다.

식을 통해 자기 열량 효과가 다음과 같이 향상될 수 있음을 알 수 있습니다.

  • 대규모의 장변주
  • 열용량이 작은 자석 재료
  • 일정한 자기장에서 순자화 대 온도의 변화가 큰 자석.

단열온도 인 δ 이후 자석의 자기엔트로피 변화(Delta 와 관련이 있음을 알 수 있습니다.

이것은 자석의 엔트로피의 절대적인 변화가 자기장 변동의 열역학적 주기 하에서 단열 온도 변화의 가능한 크기를 결정한다는 것을 의미합니다. T

열역학적 순환

자기 냉동과 증기 사이클 또는 기존 냉동 간의 유사점.H = 외부에서 인가되는 자기장, Q = 열량, P = 압력, δT = 단열 온도 변화

사이클카르노 냉동 사이클과 유사한 냉동 사이클로 수행되지만 압력의 증감 대신 자기장 강도의 증감에 따라 수행됩니다.선택된 작동 물질이 자기장에 도입되는 출발점, 즉 자속 밀도가 증가되는 지점에서 설명될 수 있습니다.작동 물질은 냉매이며, 냉장 환경과 열평형 상태에서 시작됩니다.

  • 단열 자화:자기 열량 물질은 절연된 환경에 놓여 있습니다.외부 자기장(+H)이 증가하면 원자의 자기 쌍극자가 정렬되어 물질의 자기 엔트로피열용량이 감소합니다.전체 에너지가 손실되지 않고(아직) 따라서 총 엔트로피가 감소하지 않기 때문에(열역학 법칙에 따라) 물질이 가열되는 결과가 됩니다(T + δT).
  • 등자기 엔탈픽 이동:추가된 열은 유체 또는 기체(예를 들어 기체 또는 액체 헬륨)에 의해 제거(-Q)될 수 있습니다.자기장은 다이폴이 열을 다시 흡수하는 것을 방지하기 위해 일정하게 유지됩니다.충분히 냉각되면 자기 열량 물질과 냉각수가 분리됩니다(H=0).
  • 단열 자기소거:물질은 다른 단열(절연) 상태로 되돌아가므로 총 엔트로피는 일정하게 유지됩니다.그러나 이번에는 자기장이 감소하고, 열 에너지가 자기장을 극복하는 자기 모멘트를 유발하여 샘플이 냉각됩니다. 즉, 단열 온도 변화입니다.에너지(및 엔트로피)는 열 엔트로피에서 자기 엔트로피로 이동하여 자기 쌍극자의 무질서를 측정합니다.[10]
  • 등자기 엔트로픽 전달:재료가 재가열되는 것을 방지하기 위해 자기장을 일정하게 유지됩니다.재료는 냉장 보관할 환경과 열 접촉합니다.열에너지는 냉장된 환경(설계상)보다 시원하기 때문에 작업물(+Q)로 이동합니다.

냉매와 냉장 환경이 열평형 상태가 되면 사이클을 다시 시작할 수 있습니다.

응용기법

단열 자기화 냉장고(ADR)의 기본 작동 원리는 강력한 자기장을 사용하여 종종 "냉매"라고 불리는 물질 샘플의 엔트로피를 제어하는 것입니다.자기장은 냉매에서 자기 쌍극자의 방향을 제한합니다.자기장이 강할수록 쌍극자의 정렬이 증가하며, 물질이 내부 자유도를 일부(효과적으로) 상실했기 때문에 엔트로피와 열용량이 감소합니다.자기장이 켜진 상태에서 히트 싱크(일반적으로 액체 헬륨)와의 열 접촉을 통해 냉매가 일정한 온도로 유지되는 경우, 냉매는 히트 싱크와 평형을 이루므로 에너지를 일부 상실해야 합니다.나중에 자기장이 꺼지면 쌍극자의 방향과 관련된 자유도가 다시 한 번 자유로워져서 분자움직임으로부터 분리된 에너지의 몫을 끌어내기 때문에 냉매의 열용량이 다시 증가합니다.그 결과 에너지가 감소된 시스템의 전체 온도를 낮춥니다.자기장을 끄면 시스템이 절연되므로 프로세스가 단열됩니다. 즉, 시스템은 더 이상 주변 환경(히트 싱크)과 에너지를 교환할 수 없으며 시스템의 온도는 초기 값인 히트 싱크의 온도보다 낮아집니다.

표준 ADR의 동작은 대략 다음과 같이 진행됩니다.첫째, 강한 자기장이 냉매에 가해져서 다양한 자기 쌍극자가 정렬되도록 하고 냉매의 자유도를 낮은 엔트로피 상태로 만듭니다.그러면 히트 싱크는 엔트로피 손실로 인해 냉매에서 방출되는 열을 흡수합니다.그러면 시스템이 절연되도록 히트 싱크와의 열 접촉이 끊어지고 자기장이 꺼지면서 냉매의 열 용량이 증가하여 히트 싱크 온도 이하로 온도가 낮아집니다.실제로는 자기장을 천천히 감소시켜 연속적인 냉각을 제공하고 샘플을 거의 일정한 저온으로 유지합니다.일단 필드가 0으로 떨어지거나 냉매의 특성에 따라 결정되는 일부 하한 값으로 떨어지면 ADR의 냉각력이 사라지고 열 누출로 인해 냉매가 예열됩니다.

작업자재

자기 열량 효과(MCE)는 자기 고체의 고유 특성입니다.자기장의 인가 또는 제거에 대한 고체의 이러한 열 반응은 고체가 자기 순서 온도에 근접할 때 최대화됩니다.따라서, 자기 냉동 장치를 위해 고려되는 재료는 관심 온도 영역 근처의 자기상 전이 온도를 갖는 자성 재료여야 합니다.[11]가정에서 사용할 수 있는 냉장고의 경우, 이 온도는 실온입니다.온도 변화는 상전이의 차수 파라미터가 관심 온도 범위 내에서 강하게 변할 때 더 증가할 수 있습니다.[2]

자기 엔트로피의 크기와 단열 온도 변화는 자기 순서 과정에 크게 의존합니다.이 크기는 일반적으로 반강자석, 페리자석, 스핀 글라스 시스템에서 작지만 자기상 전이를 겪는 강자석에서는 훨씬 더 클 수 있습니다.1차 상전이는 온도에 따른 자화 변화의 불연속성으로 인해 잠열이 발생합니다.[11]2차 상전이에는 이러한 잠열이 상전이와 관련이 없습니다.[11]

1990년대 후반 페차크시와 그슈나이드너는 Gd
5
(SiGe
2

2
)
의 자기 엔트로피 변화를 보고했는데, 이는 당시 알려진 자기 엔트로피 변화 중 가장 큰 Gd 금속의 자기 엔트로피 변화보다 약 50% 더 컸습니다.[12]
이 거대한 자기 열량 효과(GMCE)는 Gd(294 K)보다 낮은 270 K에서 발생했습니다.[4]MCE는 상온 이하에서 발생하기 때문에 상온에서 작동하는 냉장고에는 적합하지 않습니다.[13]그 이후로 다른 합금들도 거대한 자기 열량 효과를 보여주었습니다.여기에는 Gd
5
(SiGe
x

1−x
),
4
La(FeSi
x

1−x
)
13
H
x
MnFePAs
1−x

x
합금이 포함됩니다.[11][13]
가돌리늄과 그 합금은 자기 또는 열 히스테리시스가 없는 2차 상전이를 겪습니다.[14]하지만 희토류 원소를 사용하는 것은 이러한 물질들을 매우 비싸게 만듭니다.

현재의 연구는 열역학적 시스템의 관점에서 상당한 자기열량 효과를 갖는 합금을 설명하기 위해 사용되고 있습니다.문헌은 예를 들어 Gd5(Si2Ge2)가 "연구를 위해 선택된 물질 또는 공간의 지역"이라는 조건을 만족한다면 열역학계로 묘사될 수 있다고 말합니다.[15]이러한 시스템은 고성능 열전 재료를 만드는 데 그럴듯한 재료로 사용되기 때문에 열역학 분야의 현대 연구와 관련이 있습니다.

NiMn-X(X = Ga, Co, In, Al, Sb) 호이슬러 합금은 실온 근처에서 퀴리 온도를 가지며, 조성에 따라 실온 근처에서 마르텐사이트 상 변환을 가질 수 있기 때문에 자기 냉각 응용 분야에서도 유망한 후보입니다.이들 물질은 자기 형상 기억 효과를 나타내며 액추에이터, 에너지 하베스팅 장치 및 센서로도 사용될 수 있습니다.[16]마르텐사이트 변환 온도와 퀴리 온도가 같을 때(조성 기준) 자기 엔트로피 변화의 크기가 가장 큽니다.[2]2014년 2월, GE는 기능성 Ni-Mn 기반 자기 냉장고의 개발을 발표했습니다.[17][18]

이 기술의 개발은 매우 물질 의존적이며, 값싸고 풍부하며 더 큰 범위의 온도에서 훨씬 더 큰 자기 열량 효과를 나타내는 상당한 개선된 재료 없이는 증기 압축 냉동을 대체하지 못할 가능성이 높습니다.이러한 물질은 자기장을 만드는 데 영구 자석을 사용할 수 있도록 2테슬라 이하의 자기장에서 상당한 온도 변화를 보여야 합니다.[19][20]

상자성염

원래 제안된 냉매는 세륨 마그네슘 질산염과 같은 상자성 이었습니다.이 경우 활성 자기 쌍극자는 상자성 원자의 전자 껍질의 쌍극자입니다.

상자성 염 ADR에서 히트 싱크는 일반적으로 펌핑된 He(약 1.2 K) 또는 He(약 0.3 K) 냉동기에 의해 제공됩니다.초기 자화를 위해서는 일반적으로 쉽게 얻을 수 있는 1T 자기장이 필요합니다.도달 가능한 최소 온도는 냉매 염의 자체 자화 경향에 따라 결정되지만 1 ~ 100 mK의 온도는 접근 가능합니다.희석식 냉장고는 수년간 상자성 염 ADR을 대체했지만, 희석식 냉장고의 복잡성과 신뢰성 부족으로 인해 공간 기반 및 실험실용 ADR에 대한 관심은 여전했습니다.

충분히 낮은 온도에서는 상자성 염이 반자성 또는 강자성 상태가 되어 이 방법을 사용하여 도달할 수 있는 최저 온도를 제한합니다.[citation needed]

핵자기화

실질적인 연구 적용을 지속적으로 발견하고 있는 단열 자기화의 한 가지 변형은 핵 자기화 냉동(NDR)입니다.NDR은 같은 원리를 따르지만, 이 경우 냉각력은 냉매 원자핵의 전자 구성이 아닌 자기 쌍극자에서 발생합니다.이러한 쌍극자는 크기가 훨씬 작기 때문에 자체 정렬이 덜 되고 고유 최소 필드가 더 낮습니다.이를 통해 NDR은 핵 스핀 시스템을 매우 낮은 온도(종종 1 µK 이하)로 냉각할 수 있습니다.불행히도, 핵자기 쌍극자의 크기가 작기 때문에 외부장에 정렬하는 경향도 줄어듭니다.NDR의 초기 자화 단계에서는 종종 3테슬라 이상의 자기장이 필요합니다.

NDR 시스템에서 초기 히트 싱크는 매우 낮은 온도(10~100mK)에 있어야 합니다.이러한 예냉은 종종 희석 냉장고 또는[21] 상자성 염의 혼합 챔버에 의해 제공됩니다.

상업개발

2001년 연구 및 실증 개념 증명 장치는 상온에서 상용급 재료와 영구자석을 적용하여 자기 열량 냉장고를 제작하는데 성공하였습니다.[22]

2007년 8월 20일, 덴마크 공과대학교리쇠 국립 연구소(Denmark)는 8.7 K의 온도 범위를 보고하면서 자기 냉각 연구에 획기적인 성과를 올렸다고 주장했습니다.[23]그들은 2010년까지 그 기술의 첫 번째 상업적 응용 프로그램을 선보이기를 희망했습니다.

2013년 현재 이 기술은 수십 년 동안 사용 가능한 초저온 극저온 응용 프로그램에 대해서만 상업적으로 실행 가능한 것으로 입증되었습니다.자기 열량 냉동 시스템은 펌프, 모터, 2차 유체, 다양한 유형의 열교환기, 자석 및 자성 물질로 구성됩니다.이러한 과정은 비가역성에 크게 영향을 받기 때문에 충분히 고려되어야 합니다.연말에 Cooltech Applications는[24] 자사의 첫 상업용 냉동 장비가 2014년에 시장에 진출할 것이라고 발표했습니다.Cooltech Applications는 2016년 6월 20일 첫 상업용 자기식 냉동 시스템을 출시했습니다.라스베가스에서 열린 2015 소비자 가전 전시회에서 하이얼, 미국 우주 비행사, 바스프의 컨소시엄이 최초의 냉각 장치를 선보였습니다.[25]BASF는 압축기를 사용하는 것보다 기술이 35% 향상되었다고 주장합니다.[26]

2015년 11월 메디카 2015 박람회에서 [27]쿨텍 애플리케이션은 세계 최초의 자기 열량 의료 캐비닛인 Kirsch Medical GmbH와 공동으로 발표했습니다.[28]1년 뒤인 2016년 9월 이탈리아 토리노에서 열린 제7회 상온 자기냉장 국제회의(Thermag VII)에서 쿨텍어플리케이션스는 세계 최초의 자기열량 냉동 열교환기를 선보였습니다.[29]

2017년에 Cooltech Applications는 +2 °C의 캐비닛 내부에 30 kg의 하중과 공기 온도를 가진 완전한 기능을 갖춘 500 리터의 자기 열량 냉각 캐비닛을 선보였습니다.이를 통해 마그네틱 냉동은 기존의 냉동 솔루션을 대체할 수 있는 성숙한 기술임이 입증되었습니다.[30]

1년 후인 2018년 9월, Cooltech Applications는 제8회 상온 자기 냉동 국제 회의(Thermag VIII)에서 15 kW 개념 증명 단위로 설계된 자기 열량 프로토타입에 대한 논문을 발표했습니다.[31]이것은 지금까지 만들어진 자기 열량 프로토타입 중 가장 큰 것으로 커뮤니티에서 간주되어 왔습니다.[32]

같은 회의에서 쿨텍어플리케이션스는 재정 문제로 파산을 선언했다고 발표했습니다.[33]이후 2019년에 유비블루 회사인 오늘날 마그노릭(Magnoric)은 일부 오래된 쿨텍 애플리케이션의 팀원들에 의해 설립되었습니다.Cooltech Applications의 전체 특허 포트폴리오는 그 이후 Magnoric이 인수하면서 동시에 추가 특허를 발표했습니다.

2019년, 제 5회 델프트 데이즈 컨퍼런스에서 마지막 프로토타입을 선보였습니다.[34]나중에, 자기 열량계는 유비블루가 가장 발전된 자기 열량 원형을 가지고 있다는 것을 인정했습니다.[35]

GMCE를 나타내는 1차 상전이 물질의 경우 열 및 자기 히스테리시스 문제가 해결되어야 합니다.[19]

한 가지 잠재적인 응용은 우주선에 있습니다.

증기 압축 냉동 장치는 일반적으로 이론적 이상적인 카르노 사이클의 60%에 해당하는 성능 계수를 달성하며, 이는 현재의 MR 기술보다 훨씬 높은 수치입니다.가정용 소형 냉장고는 효율이 훨씬 떨어집니다.[36]

2014년 10K의 HoMnO에서
2
5 자기 열량 효과의 거대한 이방성 거동이 발견되었습니다.
자기 엔트로피 변화의 이방성은 일정한 자기장에서 회전함으로써 간단하고 소형이며 효율적인 자기 냉각 시스템을 구축할 수 있는 큰 회전 MCE를 제공합니다.[37]

2015년 Aprea et al.[38] 에서는 저온 지열 에너지에 자기 냉동 기술을 결합한 새로운 냉동 개념인 GeoThermag을 제시했습니다.GeoThermag 기술의 적용 가능성을 입증하기 위해, 그들은 100 m 깊이의 지열 프로브로 구성된 파일럿 시스템을 개발했습니다. 프로브 내부에서 물이 흐르며 가돌리늄으로 작동하는 자기 냉장고의 재생 유체로 직접 사용됩니다.GeoThermag 시스템은 60 W의 열부하가 있는 상태에서 281.8 K에서도 냉수를 생산할 수 있는 능력을 보여주었습니다.또한, 시스템은 최적 주파수 fAMR 0.26Hz의 존재를 보여주었고, 이를 위해 COP 2.20으로 190W와 동일한 열부하로 287.9K에서 냉수를 생산할 수 있었습니다.실험에서 얻은 냉수의 온도를 관찰한 결과, GeoThermag 시스템은 냉각 복사 바닥에 대한 공급 능력이 우수하고 팬 코일 시스템에 대한 공급 능력이 감소되었습니다.

역사

그 효과는 1881년[39] 독일의 물리학자 에밀 바르부르크에 의해 처음으로 발견되었고, 이어서 1917년 프랑스의 물리학자 피에르 바이스와 스위스의 물리학자 오귀스트 피카르에 의해 발견되었습니다.[5]

주요 발전은 1926년 피터 데비와 노벨 화학상 수상자 윌리엄 F에 의해 독립적으로 단열 자기를 통한 냉각이 제안된 1920년대 후반에 처음 나타났습니다. 1927년 지아우크.

1933년 Giauque와 그의 동료 D.P. MacDougall이 0.25K에 도달했을 때 극저온 목적으로 처음 실험적으로 입증되었습니다.[40] 1933년에서 1997년 사이에 MCE 냉각의 발전이 이루어졌습니다.[41]

1997년 칼 A는 최초의 상온에 가까운 개념의 자기 냉장고를 시연했습니다. 아이오와 주립대학 에임스 연구소그슈나이드너 주니어.이 행사는 새로운 종류의 상온 재료와 자기 냉장고 디자인을 개발하기 시작한 전세계 과학자들과 회사들의 관심을 끌었습니다.[7]

2002년 암스테르담 대학의 한 연구팀이 풍부한 재료를 기반으로 한 MnFe(P,As) 합금에서 거대한 자기 열량 효과를 입증한 것이 큰 돌파구가 되었습니다.[42]

자기 열량 효과를 기반으로 한 냉장고는 실험실에서 0.6T부터 10T까지 자기장을 사용하여 입증되었습니다.2T 이상의 자기장은 영구자석으로는 만들기 어렵고 초전도 자석으로 만들어집니다. (1T는 지구 자기장의 약 20.000배입니다.)

상온장치

최근의 연구는 실내 온도에 가까운 것에 초점을 맞추고 있습니다.상온 자기 냉장고의 구성 예는 다음과 같습니다.

상온 자기냉장고
스폰서 위치 공고일자 유형 최대 냉각력(W)[1] 최대 δT(K) 자기장(T) 고체냉매 수량(kg) COP (-)[3]
에임스 연구소/천문학[43] 에임스, 아이오와/매디슨, 위스콘신, 미국 1997년2월20일 왕복운동 600 10 5 (S) Gd 구
재료 과학 연구소 바르셀로나[44][45] 바르셀로나, 스페인 2000년5월 로터리 ? 5 0.95(P) Gd 호일
주부전기/도시바[46] 요코하마, 일본 2000년 여름 왕복운동 100 21 4 (S) Gd 구
빅토리아[47][48] 대학교 빅토리아, 브리티시컬럼비아주 2001년7월 왕복운동 2 14 2 (S) Gd & Gd
1−x
Tb
x
L.B.
우주비행사[49] 매디슨, 위스콘신, 미국 2001년9월18일 로터리 95 25 1.5(P) Gd 구
쓰촨 인스트기술/난징대학교[50] 난징, 중국 2002년4월23일 왕복운동 ? 23 1.4(P) Gd구체 및 GdSiGeGa51.9851.9850.03 분말
주부전기/도시바[51] 요코하마, 일본 2002년10월5일 왕복운동 40 27 0.6(P) Gd
1−x
Dy
x
L.B.
주부전기/도시바[51] 요코하마, 일본 2003년3월4일 로터리 60 10 0.76(P) Gd
1−x
Dy
x
L.B.
1
실험실 전기 기술 그르노블[52] 그르노블 2003년4월 왕복운동 8.8 4 0.8(P) Gd 호일
조지 워싱턴 대학교[53] 미국 2004년7월 왕복운동 ? 5 2 (P) Gd 호일
우주비행사[54] 매디슨, 위스콘신, 미국 2004 로터리 95 25 1.5(P) Gd and GdErspheres / La(FeSiH
0.88
130−
0.12

1.0
)
빅토리아[55] 대학교 빅토리아, 브리티시컬럼비아주 2006 왕복운동 15 50 2 (S) Gd, GdTb
0.74

0.26
, GdEr
0.85

0.15
0.12
살레르노[56] 대학교 살레르노, 이탈리아 2016 로터리 250 12 1.2(P) Gd 0.600mm 구형입자 1.20 0.5 - 2.5
MISISS[57] 트베르와 모스크바, 러시아 2019 고속회전 ? ? ? 계단식 2종류의 Gd 벽돌
영온차에서의 최대 냉각력( δT=0); 영온차에서의 최대 온도 스팬(W=0); L.B. = 레이어드 베드(layered bed); P = 영구자석; S = 초전도자석; 다양한 운전 조건에서의 COP 값

한 예로, 교수님.칼 A.Gschneidner, Jr.는 1997년 2월 20일 상온에 가까운 개념의 자기 냉장고를 공개했습니다.그는 또한 1997년 6월 9일 GdSiGe에서
5
2
2 GMCE의 발견을 발표했습니다.[12]
그 이후로 자기 열량 효과를 나타내는 물질을 설명하는 수백 개의 동료 검토 기사가 작성되었습니다.

참고 항목

참고문헌

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  2. ^ a b c Brück, E. (2005). "Developments in magnetocaloric refrigeration". Journal of Physics D: Applied Physics. 38 (23): R381–R391. Bibcode:2005JPhD...38R.381B. doi:10.1088/0022-3727/38/23/R01. S2CID 122788079.
  3. ^ a b Khovaylo, V. V.; Rodionova, V. V.; Shevyrtalov, S. N.; Novosad, V. (2014). "Magnetocaloric effect in "reduced" dimensions: Thin films, ribbons, and microwires of Heusler alloys and related compounds". Physica Status Solidi B. 251 (10): 2104. Bibcode:2014PSSBR.251.2104K. doi:10.1002/pssb.201451217. S2CID 196706851.
  4. ^ a b Gschneidner, K. A.; Pecharsky, V. K. (2008). "Thirty years of near room temperature magnetic cooling: Where we are today and future prospects". International Journal of Refrigeration. 31 (6): 945. doi:10.1016/j.ijrefrig.2008.01.004.
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