가우지노 응축

양자장 이론에서, 가우지노 ^[1]응축은 가우지노라고 불리는 게이지 보손의 슈퍼파트너로부터 초대칭 이론으로 구성된 이중선형 표현의 일부 모델에서 0이 아닌 진공 기대치입니다.가우기노와 보손 게이지장과 D항은 모두 웨스-주미노 게이지의 초대칭 벡터 슈퍼필드의 구성요소이다.

$\displaystyle \langbda _{\alpha }^{a}\lambda _{\beta }^{b}\rangle \sim \delta ^{ab}\epsilon _{\alpha \beta }\Lambda ^{3}}$

여기서$(\displaystyle$ \$lambda)$는 가우지노장(스피너),$\delta {\displaystyle \mathrm{}}$(\$displaystyle \Lambda)$은 에너지 척도, a와 b는 라이 대수 지수, α와 β는 판 데르 바덴(2성분 스피너) 지수를 나타낸다.이 메커니즘은 키랄 대칭 파괴와 다소 유사하며 페르미온 응축액의 한 예입니다.

슈퍼필드 표기법에서 ${\displaystyle {W\alpha }_{}{\stackrel{}{}}^{}}$ D${\displaystyle {\stackrel{}{}2}^{\mathrm{}}}$ ${\displaystyle {}^{}{}_{}}$ ${\displaystyle D_{}}$ ${\displaystyle {}_{}}$V {\$displaystyle W_{\alpha}\equiv {overline {D}^{2}D_{\alpha}V}$는 게이지 전계 강도이며 키랄 슈퍼필드이다.

${\displaystyle\langle W_{\alpha}^{a}W_{\beta }^{b}\rangle =\lambda _{\alpha }^{a}\langle \sim \sim ^{ab}\ilon _{\alpha \lambda ^{3}\lambda ^{3}}$

${\displaystyle W_{}}$ ${\displaystyle {\alpha }_{}}$ W$$β {\$displaystyle W_${\alpha $} W_${\$beta$}}도 키랄 슈퍼필드이며 0이 아닌 VEV를 얻는 것은 이 키랄 슈퍼필드의 F항이 아님을 알 수 있습니다.따라서 가우기노 응축 자체는 초대칭 파괴로 이어지지 않는다.만약 우리가 초대칭이 깨진다면, 그것은 가우지노 응축수가 아닌 다른 무언가에 의해 야기됩니다.

단, 가우지노 응축수는 ${\displaystyle {\beta \alpha }_{}^{}}$ ${\displaystyle {}_{}^{}}$ ${\displaystyle {}_{}^{}}$b ${\style$ \$lambda$_{\$alpha }^{a$}\$lambda$_{\$beta$}^{$b$$}$의 R전하를 가지므로 _RU(1)의 대칭을 확실히 파괴한다.

「 」를 참조해 주세요.

• 타키온 응축

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