히페론

Hyperon

입자 물리학에서, 하이퍼론은 하나 이상의 이상한 쿼크를 포함하지만 매력, 바닥 또는 꼭대기 [1]쿼크는 포함하지 않는 바리온입니다.이러한 형태의 물질은 일부 [2]중성자별의 중심핵 안에서 안정적인 형태로 존재할 수 있다.하이퍼론은 일반적으로 [3]Y 기호로 표현될 수 있습니다.

역사와 연구

하이포론에 대한 최초의 연구는 1950년대에 이루어졌고, 물리학자들은 입자의 조직적인 분류를 만드는 데 박차를 가했다.

[4][5]용어는 1953년 프랑스 물리학자 루이 르프랭스-링게가 만든 것으로 그해 7월 비고레에서 열린 우주광선회의에서 르프랭스-링게, 로시, 파월, 플레터,[6] 피터스가 합의한 것으로 처음 발표됐다.

오늘날 이 분야의 연구는 CERN, 페르미랍, SLAC, JLAB, Brookhaven 국립 연구소, KEK, GSI 전 세계 여러 시설에서 취합한 데이터에 대해 수행됩니다.물리학 주제에는 CP 위반 검색, 스핀 측정, 들뜬 상태 연구(일반적으로 분광학이라고 함), 펜타쿠크다이바리온과 같은 이국적인 상태를 찾는 것이 포함된다.

속성 및 동작

총 스핀이 3/2인 세 개의 u, d 또는 s-쿼크의 조합은 소위 바리온 십중체를 형성합니다.아래 6개는 하이퍼론이에요

중입자이기 때문에 모든 하이페론은 페르미온이다.즉, 반정수 스핀을 가지며 페르미-디락 통계를 따릅니다.하이페론은 모두 강한 핵력을 통해 상호작용하며 하드론의 일종이다.그것들은 세 개의 가벼운 쿼크로 구성되어 있는데, 적어도 그 중 하나는 이상한 쿼크인데, 이것은 그들을 이상한 중입자로 만듭니다.접지 상태의 하이퍼론은 보존되지 않은 패리티와 함께 약하게 붕괴합니다.들뜬 하이페론 공명은 일반적으로 아래 표와 같이 지면 상태의 하이페론까지 강한 붕괴로 감소합니다.

목록.

하이페론
파티클 기호. 화장하다 휴식 질량
(MeV/c2)
이소스핀
I
스핀, 패리티,
JP
Q
(e)
S C B' 평균 수명
(s)
일반적으로
까지 썩다.
람다[7]
Λ0

u

d

s
.
1 115.683(6) 0 1/2+ 0 −1 0 0 2.60×10−10[8]
p+
+ or
p 또는


n0
+
π0
람다[9] 공명
λ
(1405)

u

d

s
.
1 405.1(+1.3 -1.0) 0 1/2 0 −1 0 0
σ

+ π
람다[10] 공명
λ
(1520)

u

d

s
.
1 519(1) 0 3/2 0 −1 0 0
N
+ K
또는 σ
+ or
또는 λ
+ 2

n
시그마[11]
Σ+

u

u

s
.
1 189.37(7) 1 1/2+ +1 −1 0 0 (8.018±0.026)×10−11
p+
+ or0
p 또는


n0
+
π+
시그마[12]
Σ0

u

d

s
.
1 192.642(24) 1 1/2+ 0 −1 0 0 (7.4±0.7)×10−20
λ0

+ γ
시그마[13]
Σ

d

d

s
.
1 197.449(30) 1 1/2+ −1 −1 0 0 (1.479±0.011)×10−10
n0
+
π
시그마[14] 공명
σ∗+
(1385)

u

u

s
.
1 382.8(4) 1 3/2+ +1 −1 0 0 λ
+ or
또는


σ

+ π
시그마[14] 공명
σ∗0
(1385)

u

d

s
.
1 383.7±1.0 1 3/2+ 0 −1 0 0 λ
+ or
또는


σ

+ π
시그마[14] 공명
σ∗−
(1385)

d

d

s
.
1 387.2(5) 1 3/2+ −1 −1 0 0 λ
+ or
또는


σ

+ π
[15]
Ξ0

u

s
.

s
.
1 314.86(20) 1/2 1/2+ 0 −2 0 0 (2.90±0.09)×10−10
λ0
0
+ π
[16]
Ξ

d

s
.

s
.
1 321.71(7) 1/2 1/2+ −1 −2 0 0 (1.639±0.015)×10−10
λ0

+ π
시공명[17]
ξ∗0
(1530)

u

s
.

s
.
1 531.80(32) 1/2 3/2+ 0 −2 0 0
ξ

+ π
시공명[17]
ξ∗−
(1530)

d

s
.

s
.
1 535.0(6) 1/2 3/2+ −1 −2 0 0
ξ

+ π
오메가[18]
Ω

s
.

s
.

s
.
1 672.45(29) 0 3/2+ −1 −3 0 0 (8.21±0.11)×10−11 δ
+ K
또는0

ξ
+ or
또는0


ξ
0
+ π

주의:

  • 이상성강한 상호작용에 의해 보존되기 때문에, 지면 상태의 하이퍼론은 강하게 붕괴할 수 없습니다.하지만, 그들은 강한 상호작용에 참여합니다.

  • 또한0
    δ는 다음과 같은 과정을 통해 드물게 발생할 경우 붕괴될 수 있습니다.

    δ0
    +
    p
    + e + δ
    e

    δ0
    +
    p
    + μ
    μ
    + δ
  • δ
    δ는 또한 "캐스케이드" 하이페론으로도
    알려져0
    있는데, 이는 핵자로의 2단계 연쇄 붕괴를 거치기 때문입니다.
  • δ
    바리온수가 +1이고 초전하가 -2로 -3이다.
    그것이 양성자나 중성자로 분해되기 위해서는 여러 가지 의 약한 부패가 필요하다.머레이 겔만유발 니먼의 SU(3) 모델은 이 하이페론의 존재와 질량을 예측했으며 약한 붕괴 과정만 거치게 될 것이라고 예측했다.1964년 브룩헤븐 국립연구소에서 그 존재에 대한 실험적인 증거가 발견되었다.입자 가속기를 사용한 생성 및 관찰의 추가 예시는 SU(3) 모델을 확인하였다.

「 」를 참조해 주세요.

레퍼런스

  1. ^ Greiner, Walter (2001). "Structure of vacuum and elementary matter: from superheavies via hypermatter to antimatter.". In Arias, J.M.; Lozano, M. (eds.). An Advanced Course in Modern Nuclear Physics. Lecture Notes in Physics. Vol. 581. pp. 316–342. doi:10.1007/3-540-44620-6_11. ISBN 978-3-540-42409-3.
  2. ^ Schaffner-Bielich, Jürgen; et al. (2002), "Phase Transition to Hyperon Matter in Neutron Stars", Physical Review Letters, 89 (17): 171101, arXiv:astro-ph/0005490, Bibcode:2002PhRvL..89q1101S, doi:10.1103/PhysRevLett.89.171101, PMID 12398654, S2CID 18759347, 171101
  3. ^ Tolos, L.; Fabbietti, L. (May 2020). "Strangeness in nuclei and neutron stars". Progress in Particle and Nuclear Physics. 112: 41. doi:10.1016/j.ppnp.2020.103770.
  4. ^ Degrange, Bernard; Fontaine, Gérard; Fleury, Patrick (2013). "Tracking Louis Leprince-Ringuet's contributions to cosmic-ray physics". Physics Today. 66 (6): 8. Bibcode:2013PhT....66f...8D. doi:10.1063/PT.3.1989. ISSN 0031-9228.
  5. ^ Ravel, Olivier (2013). Ormes, Jonathan F. (ed.). Early cosmic ray research in France. Centenary Symposium 2012: Discovery of Cosmic Rays. AIP Conference Proceedings. Vol. 1516. Denver, United States: American Institute of Physics. pp. 67–71. Bibcode:2013AIPC.1516...67R. doi:10.1063/1.4792542. ISBN 978-0-7354-1137-1.
  6. ^ J.W. Cronin (2011). "The 1953 Cosmic Ray Conference at Bagnères de Bigorre: the Birth of Sub Atomic Physics". The European Physical Journal H. 36 (2): 183–201. arXiv:1111.5338. Bibcode:2011EPJH...36..183C. doi:10.1140/epjh/e2011-20014-4. 특히 그림 5를 참조한다.
  7. ^ "Particle Data Groups: 2006 Review of Particle Physics – Lambda" (PDF). Archived from the original (PDF) on 2008-09-10. Retrieved 2008-04-20.
  8. ^ "Physics Particle Overview – Baryons". Archived from the original on 2008-02-28. Retrieved 2008-04-20.
  9. ^ "Particle Data Groups: 2006 Review of Particle Physics – Lambda" (PDF). Archived from the original (PDF) on 2008-09-10. Retrieved 2008-04-20.
  10. ^ "Particle Data Groups: 2006 Review of Particle Physics – Lambda" (PDF). Archived from the original (PDF) on 2008-09-10. Retrieved 2008-04-20.
  11. ^ "Particle Data Groups: 2006 Review of Particle Physics – Sigma+" (PDF). Archived from the original (PDF) on 2008-09-10. Retrieved 2008-04-20.
  12. ^ "Particle Data Groups: 2006 Review of Particle Physics – Sigma0" (PDF). Archived from the original (PDF) on 2008-09-10. Retrieved 2008-04-20.
  13. ^ "Particle Data Groups: 2006 Review of Particle Physics – Sigma-" (PDF). Archived from the original (PDF) on 2008-09-10. Retrieved 2008-04-20.
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  15. ^ "Particle Data Groups: 2006 Review of Particle Physics – Xi0" (PDF). Retrieved 2008-04-20.
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