자기 스칼라 퍼텐셜

자기 스칼라 퍼텐셜 δ는 고전 전자기학에서 전위와 유사한 양이다.자유전류가 없는 경우 정전기에서 전위를 사용하여 전계를 결정하는 것과 유사한 방식으로 자기 H장을 지정하는 데 사용됩니다.is의 중요한 용도 중 하나는 영구 자석의 자화가 알려진 경우 영구 자석으로 인한 자기장을 결정하는 것입니다.전위는 전류 밀도가 0인 모든 영역에서 유효합니다. 따라서 전류가 와이어 또는 표면으로 제한될 경우 공간의 모든 지점에서 자기장을 설명하기 위해 단편적인 용액을 함께 연결할 수 있습니다.

자기 스칼라 퍼텐셜

양(fuchia)에서 0(노란색)까지 음(aqua)까지 색상으로 인코딩된 평형 실린더 자석의 자기 스칼라 전위입니다.

스칼라 전위는 특히 영구 자석의 경우 자기장을 설명할 때 유용한 양입니다.

자유 전류가 없는 곳에서는

\displaystyle \times \mathbf {H} = 0,}

따라서 이것이 단순하게 연결된 영역에서 유지된다면 우리는 자기 스칼라 퍼텐셜인 θ를^[1] 다음과 같이 정의할 수 있다.

\displaystyle \mathbf {H} =-\displayla \psi .}

SI 베이스 단위로 si의 치수는 A $\$ 입니다 $.$

H의 정의를 사용하여:

\displaystyle \mathbf {B} =\mu _{0}\mathbf \left(\mathbf {H} +\mathbf {M} \right)= 0,}

따라서

\displaystyle \cdot ^{2}\psi =-\cdot \mathbf {H} =\cdot \mathbf {M}

여기서 δ δ M은 자기장의 소스로서 작용하는데, 이는 δ P가 전계의 소스로서 작용하는 것과 매우 유사하다.결합 전하와 유사하게, 그 양은

\displaystyle \rho _{m}=-\displayla \cdot \mathbf {M}

결합 자기 전하 밀도라고 합니다.자기 $\textstyle {q_{m}=\int \rho _{m}\,\mathrm {d} V}$ $\textstyle {q_{m}=\int \rho _{m}\,\mathrm {d} V}$ m $\textstyle {q_{m}=\int \rho _{m}\,\mathrm {d} V}$ $\textstyle {q_{m}=\int \rho _{m}\,\mathrm {d} V}$ $\textstyle {q_{m}=\int \rho _{m}\,\mathrm {d} V}$ $\textstyle {q_{m}=\int \rho _{m}\,\mathrm {d} V}$ $\textstyle {q_{m}=\int \rho _{m}\,\mathrm {d} V}$ \ $\textstyle {q_{m}=\int \rho _{m}\,\mathrm {d} V}$ \ $textstyle {q$ _ { m } = \ $int \rho$ _ { $m }$ , \ $mathrm$ { $d$ } V $}$ 는 $\textstyle {q_{m}=\int \rho _{m}\,\mathrm {d} V}$ 자기 단극으로 분리되지 않고 총 자기 전하 합이 0인 쌍극 및 자석 내에서만 발생합니다.자기 스칼라 전위에서의 국부적인 자기 전하_m q의 에너지는

Q=\mu _{0}\,q_{m}\psi

=

Q=\mu _{0}\,q_{m}\psi

Q=\mu _{0}\,q_{m}\psi

Q=\mu _{0}\,q_{m}\psi

m

Q=\mu _{0}\,q_{m}\psi

† {

displaystyle

Q=\

mu _{0},

q_{

m}\psi

공간에서의 자기 전하 밀도 분포 δ_m

Q=\mu _{0}\int \rho _{m}\psi \,\mathrm {d} V

Q=\mu _{0}\int \rho _{m}\psi \,\mathrm {d} V

Q=\mu _{0}\int \rho _{m}\psi \,\mathrm {d} V

0

Q=\mu _{0}\int \rho _{m}\psi \,\mathrm {d} V

Q=\mu _{0}\int \rho _{m}\psi \,\mathrm {d} V

∫ m

Q=\mu _{0}\int \rho _{m}\psi \,\mathrm {d} V

d V

Q=\mu _{0}\int \rho _{m}\psi \,\mathrm {d} V

\

displaystyle

Q = \

mu

_ {

0

} \

int

\

rho

_ {

m

} \

psi

, \

mathrm

{

d } V

,

여기서 θ는₀ 진공 투과율이다.이는 $V_{E}$ $V_{E}$ E $({$ 에서 전하 q의 $Q=qV_{E}$ Q $Q=qV_{E}$ $Q=qV_{E}$ $Q=qV_{E}$ E({ $Displaystyle$ Q $=qV_{E})$ 와 $Q=qV_{E}$ 유사합니다.

자유전류가 존재하는 경우, 총 자기장에서 Biot-Savart 법칙에 따른 자유전류의 기여도를 뺀 후 스칼라 전위법으로 나머지를 해결할 수 있습니다.

「」를 참조해 주세요.

자기 벡터 퍼텐셜

메모들

^ 반데를린데(2005년, 194~199페이지)

레퍼런스

Duffin, W.J. (1980). Electricity and Magnetism, Fourth Edition. McGraw-Hill. ISBN 007084111X.

Jackson, John David (1999), Classical Electrodynamics (3rd ed.), John Wiley & Sons, ISBN 0-471-30932-X

Vanderlinde, Jack (2005). Classical Electromagnetic Theory. Bibcode:2005cet..book.....V. doi:10.1007/1-4020-2700-1. ISBN 1-4020-2699-4.

[1] 반데를린데(2005년, 194~199페이지)

[1]

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