정점 함수

양자 전자역학에서 정점 함수는 광자와 전자 사이의 결합을 섭동 이론의 선도적 순서를 넘어 기술한다. 특히 페르미온 ${\displaystyle \psi$ 반침엽 ion{\$displaystyle{\bar{\psi$ 벡터 전위 A가 포함된 1개의 입자 불가 상관 함수다.

정의

정점 함수 $\gamma {\displaystyle {\mathrm{}}^{}}$ ${\displaystyle {\mu }^{}}$ ${\$은(는) 유효 작용 S의_eff 기능적 파생이라는 관점에서 정의할 수 있다$$.

${\displaystyle \Delta A_{\mu }=-{1 \over e}{\delta ^{3}S_{\mathrm {eff}} \delta {\delta }\delta \delta \delta A_{\mu}}}}}}}}$

$\mu {\displaystyle {\mathrm{}}^{}}$ $[\$에 대한 지배적(및 고전적) 기여는 감마 행렬 ${\displaystyle {\gamma }^{}}$μ[\$displaystyle \gamma$^{\$mu$인데, 이는 글자의 선택을 설명한다. 정점 함수는 다음과 같은 형태를 취하기 위해 로렌츠 불변성, 게이지 불변성 또는 광자의 횡단성 등 양자 전자역학의 대칭에 의해 제한된다.

${\displaystyle \Gamma ^{\mu ^}=\gamma ^{}{\mu }F_{1}{1}{1}(q^{2})+{\frac {i\sigma ^{\mu \nu }q_{\nu }}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}F_{2}(q^{2})}$

외부 광자(그림의 오른쪽에)의 어디σ μ ν)(나는 2/)[γ μ,γ ν]{\displaystyle \sigma ^{\mu \nu}[\gamma ^{\mu},\gamma ^{\nu}]},q ν{\displaystyle q_{\nu}}은 들어오는 four-momentum고, 오직 운동량 전달 q2에 의존하는 F1(q2)과 F2(q2)이 요인이다.. 트리 수준(또는 선행 순서), F₁(q²) = 1 및 F₂(q²) = 0. 선행 순서를 벗어나면 필드₁ 강도 재조정에 의해 F(0)에 대한 보정이 정확히 취소된다. 폼 팩터 F(0₂)는 페르미온의 변칙적인 자기 모멘트 a에 해당하며, 란데 g-요인의 관점에서 다음과 같이 정의된다.

${\displaystyle a={\frac {g-2}{2}}=F_{2}(0)}$

메모들

참조

• Gross, F. (1993). Relativistic Quantum Mechanics and Field Theory (1st ed.). Wiley-VCH. ISBN 978-0471591139.
• Peskin, Michael E.; Schroeder, Daniel V. (1995). An Introduction to Quantum Field Theory. Reading: Addison-Wesley. ISBN 0-201-50397-2.
• Weinberg, S. (2002), Foundations, The Quantum Theory of Fields, vol. I, Cambridge University Press, ISBN 0-521-55001-7

외부 링크

• Wikimedia Commons의 정점 기능과 관련된 미디어