테크니컬러(물리학)

테크니컬러 이론은 W와 Z 보손이 질량을 획득하는 메커니즘인 전약 게이지 대칭 파괴를 다루는 표준 모델을 넘어선 물리 모델입니다.초기 테크니컬러 이론은 강력한 핵력의 "색깔" 이론인 양자 색역학(QCD)을 모델로 하여 그 이름에 영감을 주었다.

관측된 현상을 설명하기 위해 기본 힉스 보손(Higgs Boson)을 도입하는 대신 새로운 게이지 상호작용을 통해 W 보손과 Z 보손의 질량을 동적으로 생성하는 테크니컬러 모델이 도입되었다.매우 높은 에너지에서는 점근적으로 자유롭지만, 이러한 상호작용은 실험적으로 조사된 낮은 에너지에서는 강해지고 구속되어야 한다(따라서 관측할 수 없음).이 동적 접근방식은 자연스럽고 양자적 사소한 문제 및 표준 모델의 계층 문제를 회피합니다.

그러나 2012년 CERN LHC에서 힉스 입자가 발견된 이후 원래 모델은 대부분 배제되었습니다.그럼에도 불구하고 힉스 입자가 복합 ^[1]상태일 가능성은 여전히 남아 있습니다.

쿼크와 렙톤 질량을 생산하기 위해 테크니컬러 또는 복합 힉스 모델은 추가 게이지 상호작용에 의해 "확장"되어야 합니다.특히 QCD를 기반으로 모델링할 때 확장 테크니컬러는 맛 변화 중성 전류 및 정밀 전약 측정에 대한 실험적인 제약으로 인해 어려움을 겪었습니다.테크니컬러 또는 복합 힉스 입자에 대한 입자 역학의 구체적인 확장은 알려지지 않았다.

많은 테크니컬러 연구는 이러한 과제를 피하기 위해 QCD 이외의 강한 상호작용 게이지 이론을 탐구하는 데 초점을 맞추고 있습니다.특히 활동적인 프레임워크는 "걷기" 테크니컬러로, 자발적인 키랄 대칭 파괴에 필요한 바로 위의 강도를 가진 적외선 고정점에 의해 야기되는 거의 일치적인 행동을 나타낸다.걷기가 발생하고 정밀 전약 측정과 일치할 수 있는지 여부는 비교란 격자 ^[2]시뮬레이션을 통해 연구되고 있다.

대형 강입자 충돌기의 실험에서 약 125 GeV/c의² ^[3]^[4]^[5]질량을 가진 힉스 입자의 전약 대칭 파괴 메커니즘이 발견되었습니다. 이러한 입자는 일반적으로 테크니컬러 모델에 의해 예측되지 않습니다.그러나 힉스 입자는 예를 들어 바딘-힐-린드너 ^[6]이론에서처럼 꼭대기 쿼크와 반톱 쿼크로 구성된 복합 상태일 수 있다.복합 힉스 모델은 일반적으로 꼭대기 쿼크 적외선 고정점에 의해 해결되며, 꼭대기 색상과 같은 매우 높은 에너지에서 새로운 역학을 필요로 할 수 있습니다.

서론

소립자 상호작용의 표준 모델에서 전약 게이지 대칭을 깨는 메커니즘은 아직 알려지지 않았다.깨짐은 자발적이어야 하며, 이는 기본 이론이 정확하게 대칭을 나타내지만(게이지 보손장은 운동 방정식에서 질량이 없다), 해법(바닥 상태와 들뜬 상태)은 그렇지 않다는 것을 의미합니다.특히 물리적인 W와 Z 게이지 보손이 거대해진다.W와 Z 보손이 추가적인 편광 상태를 얻는 이 현상을 "하이그스 메커니즘"이라고 합니다.지금까지 접근 가능한 에너지에서의 실험과 전약 이론의 정확한 일치에도 불구하고, 대칭 파괴에 필요한 성분들은 여전히 숨겨져 있지만, 더 높은 에너지에서는 드러나지 않고 있다.

가장 간단한 전자 약대칭 파괴 메커니즘은 단일 복합장을 도입하여 힉스 입자의 존재를 예측합니다.전형적으로, 힉스 입자는 양자역학적 요동이 질량에 대한 보정을 만들어 내어서 그것이 도입된 역할을 할 수 없을 정도로 높은 값으로 끌어올린다는 점에서 "자연스럽지 않다"고 할 수 있다.표준 모델이 몇 TeV 미만의 에너지에서 분해되지 않는 한, 힉스 질량은 매개변수의 섬세한 미세 조정에 의해서만 작게 유지될 수 있습니다.

테크니컬러는 새로운 질량이 없는 페르미온에 결합된 새로운 게이지 상호작용을 가정함으로써 이 문제를 회피합니다.이 상호작용은 매우 높은 에너지에서 점근적으로 자유로우며 에너지가 246 GeV의 전기 약점 척도로 감소함에 따라 강해지고 구속된다.이러한 강한 힘은 질량이 없는 페르미온의 키랄 대칭을 자연적으로 파괴하며, 그 중 일부는 표준 모델의 일부로 약하게 측정됩니다.이것은 힉스 메커니즘의 역동적인 버전입니다.따라서 전기 약 게이지 대칭이 깨지고 W 및 Z 보손에 대한 질량이 생성됩니다.

이 새로운 강력한 상호작용은 대형 강입자 충돌기(LHC)에서 접근할 수 있는 에너지에서 다수의 새로운 복합 단수명 입자로 이어집니다.이 프레임워크는 기본 힉스 입자가 없으므로 매개변수의 미세 조정이 없기 때문에 자연스럽다.쿼크와 렙톤 질량은 또한 전기 약 게이지 대칭을 깨뜨리므로, 그것들도 자발적으로 발생해야 한다.이 기능을 통합하는 메커니즘은 확장 테크니컬러라고 불립니다.테크니컬러 및 확장 테크니컬러는 특히 맛 변화 중성 전류, 정밀 전약 시험 및 탑 쿼크 질량의 문제에 직면합니다.테크니컬러 모형은 또한 일반적으로 125 GeV²/c만큼 가벼운 힉스 형태의 보손들을 예측하지 않는다.^[3]^[4]^[5] 이러한 입자는 2012년 대형 강입자 충돌기의 실험에서 발견되었다.이러한 문제 중 일부는 "걷는 기술자"로 알려진 이론 클래스로 해결할 수 있습니다.

얼리 테크니컬러

테크니컬러는 에너지 스케일 $δ$ 가_TC 약한 스케일 자체인 $δ$ _TC $f$ _EW F 24 246 GeV인 새로운 강한 게이지 상호작용에 의해 전기 약대칭이 깨지는 이론의 명칭이다.테크니컬러의 기본원리는 '자연성'입니다.기본적인 물리현상은 이를 기술하는 라그랑지안의 파라미터를 미세 조정할 필요가 없습니다.미세 조정을 구성하는 것은 어느 정도 주관적인 문제이지만, 기본 스칼라 입자가 있는 이론은 일반적으로 매우 미세하게 조정된다(초대칭이 아닌 한).그 scalar의 질량의 2차 발산에 그 즈음에 O(Mb를 re2Mph:s나는 c이 2){\displaystyle{{O\mathcal}}\left({\frac{M_{\mathrm{ 없}}^{2}}{M_{\mathrm{}물리적}^{2}}}\right)에서 그 이론의 Mbare은 차단 일부}의 조정, 에너지는 규모의 이론 변경이 필요하다.나야.본질적인 방법M~10GeV¹⁵(대통합질량척도) 및 힉스 입자의 $질량$ 이_physical 100~500GeV인 $표준전약모델$ 에서는_bare 질량이 10분의 1 이상으로²⁵ 조정된다.

반대로, 전자의 약대칭 파괴의 자연이론은 페르미온을 유일한 물질장으로 하는 점근 자유 게이지 이론이다.테크니컬러 게이지 그룹_TC G는 SU( $N$ _TC)로 간주되는 경우가 많습니다.로 양자 색(QCD)유추에 기초하여, 질량 없는 디랙의 벡터로 종합 무역 상사, T과 똑같은 복잡한 표현 나는 L, R)(U명확히 설명, D나는)L, R, i=1,2,..., 1,2Nf{\displaystyle T_{i\,\mathrm{L,에 따라 변화시키고"technifermions"하나 이상의 doublets 있다고 추정된다.r $} =(U_{i$ }, $D_{i})_{\mathrm$ { $L,R} },{\text$ { for $}i=1$ ,2 $,...,{\tfrac {1}{2$ }} N_ ${\mathrm {f}$ $T_{i\,\mathrm {L,R} }=(U_{i},D_{i})_{\mathrm {L,R} }\,,{\text{ for }}i=1,2,...,{\tfrac {1}{2}}N_{\mathrm {f} }$ 만약 그들은 모두 GTC의 같은 복잡한 표현에 따라 변화시키는 그러므로, 이 fermions의 키랄의:대칭, 예를 들어, SU(Nf)L ⊗ SU(Nf)R 있다.QCD, αTC(μ)을 유발하게 자발적인 비대칭 좌우 대칭을 파괴, technifermions는 동적 질량을 취득하는 게이지 결합, 그리고 질량 없는 골드 스톤 보손 resu과 유사함은.lt. [SU(2) u U(1)]_EW에 따라 왼손잡이와 오른손잡이가중치 및 오른손잡이가중치로서 변환되는 경우, 이러한 Goldstone 보손의 3개의 선형 조합은 3개의 약전압 게이지 전류를 결합한다.

1973년 Jackiw와 Johnson^[7], Conwall과^[8] Norton은 (비벡터럴) 페르미온의 게이지 상호작용이 스스로 파괴될 수 있는 가능성을 연구했다. 즉, 게이지 전류에 결합된 골드스톤 보손을 형성할 수 있을 만큼 충분히 강하다.아벨 게이지 모델을 사용하여, 그들은 만약 그러한 골드스톤 보손이 형성된다면, 그것은 힉스 메커니즘에 의해 "먹혀"지고, 현재 거대한 게이지 보손의 세로 구성요소가 된다는 것을 보여주었다.기술적으로 게이지 보손 전파기에 나타나는 편파 함수 $δ$ ( $p$ ²)는

\displaystyle \Delta _{\mu \nu } = pfrac {\frac {p_{\mu }p_{\nu }}-g_{\right} {~p^{2}\left[1-g^{2}\Pi \right] {\fright}~}}}

골드스톤 보손의 붕괴 상수인 $잔류$ ² F와 함께 p = 0에서 극을 개발하고 $게이지$ ² 보손은 $질량$ M $µ$ g $F$ 를 얻는다. 1973년 와인스타인은^[9] 합성 골드스톤 보손의 구성 페르미온이 SU(2) µ U(1) 아래에서 "표준" 방식으로 변환되는 것을 보여주었다.

$(1)\qquad M_{\mathrm {W^{\pm}} =param frac {1}{2}}g,F_{\mathrm {EW}} }\param M_{\mathrm {Z} =param frac {g} {g}$

이 표준-모델 관계는 전기 약 이중의 초등 힉스 보손에 의해 달성되며 1% 이상으로 실험적으로 검증되었다. $여기$ 서 $g$ 와 g는 SU(2)와 U(1) 게이지 $\tan \theta _{\mathrm {W} }={\frac {g'}{g}}$ 이며, tan $\tan \theta _{\mathrm {W} }={\frac {g'}{g}}$ $\tan \theta _{\mathrm {W} }={\frac {g'}{g}}$ $\tan \theta _{\mathrm {W} }={\frac {g'}{g}}$ $\tan \theta _{\mathrm {W} }={\frac {g'}{g}}$ g $\tan \theta _{\mathrm {W} }={\frac {g'}{g}}$ g g $g$ g \ $displaystyle$ \ $tan$ \theta _ { \ $mathrm$ { W } $\tan \theta _{\mathrm {W} }={\frac {g'}{g}}$ = $fr$ frac ${g'}$ { $g}$ {g}}은 $\tan \theta _{\mathrm {W} }={\frac {g'}{g}}$ 약한 혼합 각도를 정의한다.

SU(2) u U(1) 서브그룹이 약하게 측정되는 글로벌 키랄 대칭의 자발적 파괴를 유도하는 전약 $스케일$ _EW F에서 질량이 없는 페르미온의 새로운 강력한 게이지 상호작용에 대한 중요한 아이디어는 1979년 ^[10]^[11]^[12]와인버그에 의해 처음 제안되었다.이 "테크니컬러" 메커니즘은 매개변수를 미세 조정할 필요가 없다는 점에서 자연스럽다.

확장 테크니컬러

초등 힉스 입자는 또 다른 중요한 일을 수행한다.표준 모델에서 쿼크와 렙톤은 반드시 질량이 없다. 왜냐하면 쿼크와 렙톤은 SU(2) u U(1)에서 왼손 더블렛과 오른손 싱글렛으로 변환되기 때문이다.힉스 입자는 페르미온과 결합합니다.진공 기대치를 개발하면 쿼크와 렙톤에 전기 약파괴를 전달하여 쿼크와 렙톤에 관측된 질량을 제공합니다.(일반적으로 전약-특이원 페르미온은 질량 고유 상태가 아니기 때문에 이 과정은 또한 전하-전류 약 상호작용에서 관찰되는 혼합 행렬을 유도한다.)

테크니컬러에서는 다른 무언가가 쿼크와 렙톤 질량을 생성해야 한다.기본 스칼라의 도입을 피하는 유일한 자연적 가능성은 기술자들이 쿼크와 렙톤에 결합할 수 있도록 G를 $확대$ 하는_TC 것이다.이 결합은 확대된 그룹의 게이지 보손에 의해 유도됩니다.그림에는 테크니션, 쿼크 및 렙톤이 같은 표현으로 존재하는 대규모 ETC 게이지 $그룹$ _ETC G $g$ _TC G가 있습니다.하나 이상의 고음계 $δ$ 에서_ETC $G$ 를_ETC $G$ 로_TC 분해하여 쿼크와 렙톤을 TC-싱글렛 페르미온으로 한다.α( $μ$ )가_TC 스케일 $f TC$ _EW F에서 강해질 때 페르미온 응축물 $\langle {\bar {T}}T\rangle _{\text{TC}}\approx 4\pi F_{\text{EW}}^{3}$ T $\langle {\bar {T}}T\rangle _{\text{TC}}\approx 4\pi F_{\text{EW}}^{3}$ T $\langle {\bar {T}}T\rangle _{\text{TC}}\approx 4\pi F_{\text{EW}}^{3}$ TC $\langle {\bar {T}}T\rangle _{\text{TC}}\approx 4\pi F_{\text{EW}}^{3}$ 4 $\langle {\bar {T}}T\rangle _{\text{TC}}\approx 4\pi F_{\text{EW}}^{3}$ $\langle {\bar {T}}T\rangle _{\text{TC}}\approx 4\pi F_{\text{EW}}^{3}$ $\langle {\bar {T}}T\rangle _{\text{TC}}\approx 4\pi F_{\text{EW}}^{3}$ 3 \ $displaystyle$ \ $langle$ \ $bar { T$ } $T$ \ $text{$ $TC}}\약 4\pi F_{\$ $EW}^{3}}$ 형상 $\langle {\bar {T}}T\rangle _{\text{TC}}\approx 4\pi F_{\text{EW}}^{3}$ (응축수는 technifermion ${\bar {T}}T$ T ${\bar {T}}T$ T {\ $displaystyle {\bar {T$ }} $T$ 의 진공기대값)여기서의 추정치는 QCD의 쿼크 응축수의 순진한 치수 분석에 기초하고 있으며, 규모순으로 정확할 것으로 예상된다.)다음으로 $q_{\text{L}}(\mathrm {or} \,\,\ell _{\text{L}})\rightarrow T_{\text{L}}\rightarrow T_{\text{R}}\rightarrow q_{\text{R}}\,(\mathrm {or} \,\,\ell _{\text{R}})$ $q_{\text{L}}(\mathrm {or} \,\,\ell _{\text{L}})\rightarrow T_{\text{L}}\rightarrow T_{\text{R}}\rightarrow q_{\text{R}}\,(\mathrm {or} \,\,\ell _{\text{R}})$ ( $q_{\text{L}}(\mathrm {or} \,\,\ell _{\text{L}})\rightarrow T_{\text{L}}\rightarrow T_{\text{R}}\rightarrow q_{\text{R}}\,(\mathrm {or} \,\,\ell _{\text{R}})$ r $q_{\text{L}}(\mathrm {or} \,\,\ell _{\text{L}})\rightarrow T_{\text{L}}\rightarrow T_{\text{R}}\rightarrow q_{\text{R}}\,(\mathrm {or} \,\,\ell _{\text{R}})$ L ) $q_{\text{L}}(\mathrm {or} \,\,\ell _{\text{L}})\rightarrow T_{\text{L}}\rightarrow T_{\text{R}}\rightarrow q_{\text{R}}\,(\mathrm {or} \,\,\ell _{\text{R}})$ $q_{\text{L}}(\mathrm {or} \,\,\ell _{\text{L}})\rightarrow T_{\text{L}}\rightarrow T_{\text{R}}\rightarrow q_{\text{R}}\,(\mathrm {or} \,\,\ell _{\text{R}})$ $q_{\text{L}}(\mathrm {or} \,\,\ell _{\text{L}})\rightarrow T_{\text{L}}\rightarrow T_{\text{R}}\rightarrow q_{\text{R}}\,(\mathrm {or} \,\,\ell _{\text{R}})$ $q_{\text{L}}(\mathrm {or} \,\,\ell _{\text{L}})\rightarrow T_{\text{L}}\rightarrow T_{\text{R}}\rightarrow q_{\text{R}}\,(\mathrm {or} \,\,\ell _{\text{R}})$ $q_{\text{L}}(\mathrm {or} \,\,\ell _{\text{L}})\rightarrow T_{\text{L}}\rightarrow T_{\text{R}}\rightarrow q_{\text{R}}\,(\mathrm {or} \,\,\ell _{\text{R}})$ R $q_{\text{L}}(\mathrm {or} \,\,\ell _{\text{L}})\rightarrow T_{\text{L}}\rightarrow T_{\text{R}}\rightarrow q_{\text{R}}\,(\mathrm {or} \,\,\ell _{\text{R}})$ $q_{\text{L}}(\mathrm {or} \,\,\ell _{\text{L}})\rightarrow T_{\text{L}}\rightarrow T_{\text{R}}\rightarrow q_{\text{R}}\,(\mathrm {or} \,\,\ell _{\text{R}})$ ( $q_{\text{L}}(\mathrm {or} \,\,\ell _{\text{L}})\rightarrow T_{\text{L}}\rightarrow T_{\text{R}}\rightarrow q_{\text{R}}\,(\mathrm {or} \,\,\ell _{\text{R}})$ r $q_{\text{L}}(\mathrm {or} \,\,\ell _{\text{L}})\rightarrow T_{\text{L}}\rightarrow T_{\text{R}}\rightarrow q_{\text{R}}\,(\mathrm {or} \,\,\ell _{\text{R}})$ R $)\style q_{\text$ {\text $}$ 로 $q_{\text{L}}(\mathrm {or} \,\,\ell _{\text{L}})\rightarrow T_{\text{L}}\rightarrow T_{\text{R}}\rightarrow q_{\text{R}}\,(\mathrm {or} \,\,\ell _{\text{R}})$ 합니다. $L}}(\mathrm {or} ,\ell _{\text{})$ $L})\오른쪽 화살표 T_{\text{\text}$ $L}}\오른쪽 화살표 T_{\text{\text}$ $R}}\오른쪽 화살표 q_{\text{$ $R}},$ (\ $mathrm {or} ",\ell$ _ ${\text {R}})$ $질량$ 이 $q_{\text{L}}(\mathrm {or} \,\,\ell _{\text{L}})\rightarrow T_{\text{L}}\rightarrow T_{\text{R}}\rightarrow q_{\text{R}}\,(\mathrm {or} \,\,\ell _{\text{R}})$ _ETC $δ$ 보다_ETC_ETC_TC 훨씬 큰 ETC 보손의 방출과 재흡수에 의해 테크니퍼미온의 동적 질량을 통과할 수 있다.쿼크와 렙톤은 대략적으로 주어진 질량을 발달시킨다.

$(2)\qquad m_{q,\ell}(M_{\text})ETC})\약 {g_{\text{\frac}ETC}} {{2}\langle {T}T\langle_{\text{\text}ETC}}{M_{\text{ETC}}{2}}\약 {{frac {4\pi F_{\text{}EW}}{3}}{\Lambda_{\text{\text}ETC}}{2}},$

여기서 T $\langle {\bar {T}}T\rangle _{\text{ETC}}$ T $\langle {\bar {T}}T\rangle _{\text{ETC}}$ ETC \ $displaystyle$ \ $langle$ \ $bar { T$ } $T$ \ $rangle$ _ { \ $text$ }ETC $}}$ 는 $\langle {\bar {T}}T\rangle _{\text{ETC}}$ ETC 보손 질량 척도로 재규격화된 기술피온 응축수이다.

$\displaystyle(3)\qquad\langle\bar {T}T\rangle_{\text}ETC}=\exp(\int_{\Lambda_{\text{\exp})TC}}^{M_{\text{ETC}}{\frac {d\mu}{\mu}}\gamma _{m}(\mu)\right},\langle {\bar {T}T\rangle _{\text}TC}},},}$

여기서 $μ$ _m(μ)는 technifermion ${\bar {T}}T$ T ${\bar {T}}T$ T({ $displaystyle {T}})$ 의 ${\bar {T}}T$ 스케일 μ에서의 비정상적인 치수이다.Eq. (2)의 두 번째 추정치는 QCD에서와 $같이$ α(μ)가_TC $δ$ 보다_TC 멀지 않은 곳에서 약해져 T ${\bar {T}}T$ δ ${\bar {T}}T$ (\ $displaystyle$ { $T})$ 의 ${\bar {T}}T$ $이상$ _m 치수 δ가 작다는 가정에 따라 결정된다.확장 테크니컬러는 1979년 디모풀로스와 서스킨드,^[13] 그리고 아이히텐과 ^[14]레인에 의해 도입되었습니다. $질량$ _$q$ m 1 1 GeV, $λ$ _TC 246 GeV의 쿼크에 대해서는 $λ$ _ETC 15 TeV로 추정한다. $g_{\text{ETC}}^{2}\gtrsim 1$ g $g_{\text{ETC}}^{2}\gtrsim 1$ 2 $g_{\text{ETC}}^{2}\gtrsim 1$ 1 { $displaystyle$ g _ { \ $text$ }라고 가정합니다. $ETC}}$ {{ $2}\gtrsim$ 1 $g_{\text{ETC}}^{2}\gtrsim 1$ $M$ 은_ETC 이 정도 크기입니다.

쿼크와 렙톤 질량에 대한 ETC 제안 외에, ETC 표현 크기는 모든 쿼크와 렙톤 질량을 생성하는 데 필요한 ETC 표현 크기를 통해 테크니피온의 전자 약 더블렛이 ^[14]두 개 이상 존재할 것임을 시사한다.만약 그렇다면, 힉스 메커니즘에 의해 섭취되는 것보다 더 많은 (자발적으로 깨진) 키랄 대칭이 있을 것이고, 따라서 더 많은 골드스톤 보손이 있을 것입니다.이들은 추가 키랄 대칭도 분명히 파괴된다는 사실에 의해 표준 모델 상호작용과 ETC 상호작용에 의해 질량을 획득해야 한다.이러한 "의사-골드스톤 보손"은 테크니피온이라고 $불립니다$ _T.대선의 정리의^[15] 적용은 ETC의 질량에 대한 기여도를 제공한다.

$\displaystyle (4)\qquad F_{\text{EW}}^{2}M_{\pi T}^{2}\약 {frac {g_{\text{}ETC}}{2}\langle {T}T{\bar {T}T\langle_{\text{\text}ETC}}{M_{\text{ETC}} {{2}}\약 {{frac {16\pi ^{2}F_{EW}{6}{\Lambda_{\text{\text}ETC}}{2}},}$

Eq. (4)의 두 번째 근사치는 " $\langle {\bar {T}}T{\bar {T}}T\rangle _{ETC}\approx \langle {\bar {T}}T\rangle _{ETC}^{2}$ " $\langle {\bar {T}}T{\bar {T}}T\rangle _{ETC}\approx \langle {\bar {T}}T\rangle _{ETC}^{2}$ " $\langle {\bar {T}}T{\bar {T}}T\rangle _{ETC}\approx \langle {\bar {T}}T\rangle _{ETC}^{2}$ " $\langle {\bar {T}}T{\bar {T}}T\rangle _{ETC}\approx \langle {\bar {T}}T\rangle _{ETC}^{2}$ " " $\langle {\bar {T}}T{\bar {T}}T\rangle _{ETC}\approx \langle {\bar {T}}T\rangle _{ETC}^{2}$ "T $\langle {\bar {T}}T{\bar {T}}T\rangle _{ETC}\approx \langle {\bar {T}}T\rangle _{ETC}^{2}$ " $\langle {\bar {T}}T{\bar {T}}T\rangle _{ETC}\approx \langle {\bar {T}}T\rangle _{ETC}^{2}$ "T $\langle {\bar {T}}T{\bar {T}}T\rangle _{ETC}\approx \langle {\bar {T}}T\rangle _{ETC}^{2}$ " $\langle {\bar {T}}T{\bar {T}}T\rangle _{ETC}\approx \langle {\bar {T}}T\rangle _{ETC}^{2}$ T" " $\langle {\bar {T}}T{\bar {T}}T\rangle _{ETC}\approx \langle {\bar {T}}T\rangle _{ETC}^{2}$ T" "E $\langle {\bar {T}}T{\bar {T}}T\rangle _{ETC}\approx \langle {\bar {T}}T\rangle _{ETC}^{2}$ C $\langle {\bar {T}}T{\bar {T}}T\rangle _{ETC}\approx \langle {\bar {T}}T\rangle _{ETC}^{2}$ " \ $display style$ \ $langle$ { T} $T$ { \ $bar$ { T $}$ \ $langle$ { $\$ abouts } \ $bar$ { \ $langle$ { T } \ bar { } \ lETC 상호작용은 $m_{q,\ell }$ , ${\$ {\ $displaystyle$ m_ ${q$ ,\ $ell}}$ 및 $m_{q,\ell }$ 쿼크와 렙톤 쌍에 대한 테크니피온의 결합을 $m_{q,\ell }$ 하기 때문에 커플링이 힉스처럼, 즉 쿼크와 렙톤의 질량에 대략 비례할 것으로 예상한다. $즉$ , 테크니온은 주로 ${\bar {q}}q$ 무거운 ${\bar {q}}q$ ( $디스플레이$ 스타일 ${q$ })와 ${\bar {q}}q$ ${\bar {\ell }}\ell$ ${\bar {\ell }}\ell$ { $q})$ 쌍으로 붕괴될 것으로 예상됩니다.

아마도 쿼크 덩어리 세대의 ETC구조물 위에 가장 중요한 제한이 케라고 하고 상호 작용 e+γμ → 같은 중립 현재 프로세스 flavor-changing을 유도할 것 같다 ⁡ S=2, Δ ⁡ B′=2{\displaystyle\left \,\operatorname{\Delta}S\,\right =2{\text{과}}년, KL, Δμ+e→.l ${\text{K}}^{0}\leftrightarrow {\bar {\text{K}}}^{0}$ $\,\operatorname {Delta },\right$ ${\text{K}}^{0}\leftrightarrow {\bar {\text{K}}}^{0}$ $K$ ${\text{K}}^{0}\leftrightarrow {\bar {\text{K}}}^{0}$ 0 {\ $displaystyle$ {\ $text{K}$ {{0 $}\left arrow {\text$ ${$ $K}}$ { $0}$ ${\text{B}}^{0}\leftrightarrow {\bar {\text{B}}}^{0}$ ${\text{B}}^{0}\leftrightarrow {\bar {\text{B}}}^{0}$ ${\text{B}}^{0}\leftrightarrow {\bar {\text{B}}}^{0}$ ${\text{B}}^{0}\leftrightarrow {\bar {\text{B}}}^{0}$ ${\text{B}}^{0}\leftrightarrow {\bar {\text{B}}}^{0}$ 0 {\style} {\ $styledisplay$ } {\style} $상호$ 작용을 $\left|\,\operatorname {\Delta } S\,\right|=2{\text{ and }}\left|\,\operatorname {\Delta } B'\,\right|=2$ ${\text{K}}^{0}\leftrightarrow {\bar {\text{K}}}^{0}$ 합니다. $B}} {{0}\왼쪽 화살표 {\text}$ $B}}^{0}}$ 혼합 ${\text{B}}^{0}\leftrightarrow {\bar {\text{B}}}^{0}$ .^[14]그 이유는 $m_{q,\ell }$ $display({$ ,\ $ell$ $}}$ $m_{q,\ell }$ 에 $m_{q,\ell }$ 관련된 ETC 전류의 대수에는 페르미온 고유어구가 없는 경우 ${\$ { $displaystyle {q}q$ $^{\$ $prime$ $}}}$ 및 ${\bar {q}}q^{\prime }$ $({$ 가 ${\bar {\ell }}\ell ^{\prime }$ 포함되어 ${\bar {q}}q^{\prime }$ 때문입니다.풍미를 보존하기 위해서입니다.가장 강력한 제약은 K ${\text{K}}\leftrightarrow {\bar {\text{K}}}$ ${\text{K}}\leftrightarrow {\bar {\text{K}}}$ \ $displaystyle$ \ $text$ { $K}$ \ $left$ rightarw \ $bar$ \ $text$ { $K}$ 혼합을 ${\text{K}}\leftrightarrow {\bar {\text{K}}}$ ${\text{K}}\leftrightarrow {\bar {\text{K}}}$ 하는 ETC 상호작용이 표준 모델보다 덜 기여하도록 요구하는 것입니다.이는 1000TeV보다 큰 $유효Ω$ 을_ETC 의미합니다.실제 $δ$ 는_ETC CKM 유사 혼합 각도 인자가 존재할 경우 다소 감소될 수 있다.이러한 상호작용이 CP 위반일 경우 유효 $δ$ _ETC > 10⁴ TeV라는 제약이 있습니다.이러한 거대한 ETC 질량 척도는 $Z$ 에서⁰ ^{[clarification needed]} $δ$ 를_T 찾는 LEP 검색과 상충되는 최대 $몇$ _{$π$ T} GeV의 작은 쿼크와 렙톤 질량 및 ETC 기여도를 의미한다.

확장 테크니컬러는 쿼크와 렙톤 질량과 혼합 각도가 실험적으로 접근 가능한 상호작용에서 발생하도록 요구하는 매우 야심찬 제안입니다.성공적인 모델이 존재할 경우 쿼크와 렙톤(및 테크니온)의 질량과 혼합을 예측할 수 있을 뿐만 아니라, q, $display$ , ${\$ \display style \ $ell$ 및 $T$ 의 ETC 표현에 적합한 패밀리 3개가 존재하는 이유를 설명할 수 있습니다.성공적인 모델의 구축이 매우 어렵다는 것이 판명된 것은 놀랄 일이 아닙니다.

워킹 테크니컬러

이후 쿼크와 lepton 사람들이 공일 차내삽 법 technifermion 복수는 ETC대중 규모에 의해 나눈 것 비례의 복수는 weak-α 위에 강화된다, 제곱들의 아주 작은 값을 피할 수 있습니다.방정식(2)에서 TC으로 예상되는⟨ T¯ T⟩ ETC≈ ⟨ T¯ T⟩ TC≈ 4π F전 자전 3{\displaystyle \langle{\bar{T}}T\rangle_{\tex. $t{ETC}}\약 \langle {T}T\rangle_{\$ $TC}}\약 4\pi F_{\$ $EW}}^{3$

1980년대에 이를 위해 몇 가지 동적 메커니즘이 발전했다.1981년 Holdom이 αTC(μ)은 자외선의 T¯ T{\displaystyle{\bar{T}}T에 대한 큰 긍정적인 변칙적인 치수 γm}, 현실적인 쿼크와lepton 군중들과 중요한 고정 소수 점에 진화함에 따라, ΛETC 큰 이미 충분히 ETC-induced K↔ K¯{\displaystyle K\leftrightarrow{\bar을 억제하기 위하여 발생할 수 있다고 말했다. {K}}} $K\leftrightarrow {\bar {K}}$ 믹싱^[16]그러나 4차원 게이지 이론에서 자외선이 없는 고정점의 예는 아직 구축되지 않았다.1985년 홀돔은 "천천히 $변화$ 하는_TC" α( $μ$ )가 ^[17]구상된 테크니컬러 이론을 분석했다. $그$ 는 키랄 절단 척도와 구속 척도를 분리하는 데 초점을 맞췄지만, 그러한 이론이 $\langle {\bar {T}}T\rangle _{\text{ETC}}$ T $\langle {\bar {T}}T\rangle _{\text{ETC}}$ {\ ${\$ ETC （ $displaystyle$ ） \ $langle$ （ \ displaystyle { $T$ } $T$ ） \ $text$ ）。ETC $}}}$ 을 $\langle {\bar {T}}T\rangle _{\text{ETC}}$ (를) 통해 ETC 눈금을 올릴 수 있습니다.1986년 아키바와 야나기다도 단순히 $α$ 가_TC ETC ^[18]척도까지 일정하고 강하다고 가정함으로써 쿼크와 렙톤 질량을 높이는 것을 고려했다.같은 해, 야마와키, 반도, 마쓰모토는 다시 비점성 자유 이론으로 자외선의 고정점을 상상하고, 테크니퍼미온 응축수를 ^[19]강화했다.

1986년 아펠퀴스트, 카라발리, 위예워드하나가 천천히 달리거나 "걷는" 게이지 ^[20]커플링을 사용한 점근 자유 테크니컬러 이론에서 페르미온 질량의 향상에 대해 논의하였다.느린 속도는 2-루프 섭동 이론을 통해 분석을 수행하면서 많은 기술층의 선별 효과에서 비롯되었다.1987년에 아펠퀴스트와 위예워드카는 이 보행 시나리오를 ^[21]더 탐구했다.그들은 분석을 세 가지 루프로 진행했고, 걷기가 테크니페리온 응축수의 멱법칙 강화로 이어질 수 있다는 점에 주목하고, 결과 쿼크, 렙톤 및 테크니피온 질량을 추정했다.응축수 증강은 관련된 기술피온 질량이 재규격화 척도의 함수로서 천천히, 대략 선형적으로 감소하기 때문에 발생합니다.이는 단일성에 접근하는 Eq (3)의 응축수 이상 치수 $θ$ 에_m 해당한다(아래 ^[22]참조).

1990년대에, 걷기는 적외선이 거의 고정된 점으로 지배한 점근 자유 게이지 이론에 의해 자연스럽게 설명된다는 생각이 더 명확하게 나타났다.자외선 고정점의 추측 제안과는 달리, 적외선의 고정점은 페르미온 $카운트$ _f N이 충분히 클 경우 베타 함수의 두 루프에서 발생하는 점근 자유 이론에서 존재하는 것으로 알려져 있다.이것은 1974년 Caswell에 ^[23]의한 최초의 2루프 계산 이후 알려져 있습니다.N이 점근적 자유도가 상실되는 값 N ${\hat {N}}_{\text{f}}$ ${\displaystyle$ { $N}$ $_{\text{f$ $}}$ 에 ${\hat {N}}_{\text{f}}$ $가까우면$ _f 결과 적외선 고정점은 N ${\hat {N}}_{\text{f}}-N_{\text{f}}$ ^ ${\hat {N}}_{\text{f}}-N_{\text{f}}$ - ${\hat {N}}_{\text{f}}-N_{\text{f}}$ f ${\$ text ${f}}_{\text{f$ 의 파라미터 ${\hat {N}}_{\text{f}}-N_{\text{f}}$ 로 약하고 섭동 이론상 접근성이 확실하다.이 약한 결합 한계는 1982년 ^[24]뱅크스와 잭스에 의해 탐구되었다.

고정점 $결합α$ 는_IR ${\hat {N}}_{\text{f}}$ N이 N $^$ ${\hat {N}}_{\text{f}}$ {\ $displaystyle {N}_{\text{$ f ${\hat {N}}_{\text{f}}$ 에서 감소함에 $따라$ _f 강해진다. 임계치 $N$ _fc 이하에서는 결합이 자연히 무질량 테크니페리온의 키랄 대칭을 파괴할 수 있을 정도로 강해진다(> $α$ _{$χ$ SB}).분석은 일반적으로 2-루프 섭동 이론을 넘어서야 하기 때문에 실행 $커플링$ 의_TC $정의$ , 고정점 $값$ _IR α 및 키랄 대칭 파괴에 필요한 $강도$ _{$χ$ SB} α는 채택된 특정 재규격화 방식에 따라 달라진다. $0<{\frac {\alpha _{\text{IR}}-\alpha _{\chi {\text{SB}}}}{\alpha _{\text{IR}}}}\ll 1$ < $0<{\frac {\alpha _{\text{IR}}-\alpha _{\chi {\text{SB}}}}{\alpha _{\text{IR}}}}\ll 1$ - $0<{\frac {\alpha _{\text{IR}}-\alpha _{\chi {\text{SB}}}}{\alpha _{\text{IR}}}}\ll 1$ $0<{\frac {\alpha _{\text{IR}}-\alpha _{\chi {\text{SB}}}}{\alpha _{\text{IR}}}}\ll 1$ $0<{\frac {\alpha _{\text{IR}}-\alpha _{\chi {\text{SB}}}}{\alpha _{\text{IR}}}}\ll 1$ IR $0<{\frac {\alpha _{\text{IR}}-\alpha _{\chi {\text{SB}}}}{\alpha _{\text{IR}}}}\ll 1$ 1 $<\displaystyle$ 0 $<\frac {\text}$ 의 $0<{\frac {\alpha _{\text{IR}}-\alpha _{\chi {\text{SB}}}}{\alpha _{\text{IR}}}}\ll 1$ $IR}:\alpha_{\chi\text{$ $SB}}}}{\alpha_{\text{\text}$ $IR}}}}\ll$ 1 ; 즉 N 바로 $아래$ 의_fc N에 $대해$ _f α(μ)의_TC 진화는 적외선 고정점에 의해 제어되며 파단 스케일 $δ$ _TC 위의 모멘타 범위에서 천천히(보행) 진화한다. $K\leftrightarrow {\bar {K}}$ $M_{ETC}^{2}$ $M_{ETC}^{2}$ 2 $({$ M_ ${ETC}^{2})$ - K $M_{ETC}^{2}$ $K\leftrightarrow {\bar {K}}$ K $¯$ math $K\leftrightarrow {\bar {K}}$ math math math math （ \ $display style$ K \ $left$ arrow { $K$ } ） 혼합과 $K\leftrightarrow {\bar {K}}$ 된 1세대 쿼크와 2세대 쿼크의 $M_{ETC}^{2}$ 억제를 극복하려면 이 범위가 O ${\mathcal {O}}(10^{3}{\hbox{ TeV}})$ TEV $)$ 의 ${\mathcal {O}}(10^{3}{\hbox{ TeV}})$ 확장되어야 합니다. $TeV$ Cohen과 Georgi는 $δ$ _m = 1은 자발적인 키랄 대칭 파괴 신호, 즉 $δ$ _m( $α$ _{$χ$ SB}) = ^[22]1이라고 주장했다. 따라서 보행 알파_TC 영역에서 $δ$ _m 1과 Eq. (2) 및 (3)에서 광 쿼크 질량은 M ${\frac {M_{\text{ETC}}}{\Lambda _{\text{TC}}}}$ 등에 ${\frac {M_{\text{ETC}}}{\Lambda _{\text{TC}}}}$ 약하게 강화된다. $ETC}}{\Lambda_{\text{\text}$ $TC$

α가 α 바로 $위$ 에_{$χ$ SB} 있을 $때$ _IR α( $μ$ )가 넓은 범위의 모멘타를 걷는다는 $생각$ 은_TC Lane과 ^[25]Ramana에 의해 제안되었다.그들은 명확한 모델을 만들고 그에 따른 보행에 대해 논의했으며 하드론 충돌기의 보행 기술 현상에 대한 논의에서 그것을 사용했다.이 아이디어는 Appelquist, Terning,^[26] Wijewardhana에 의해 상세하게 개발되었습니다.적외선 고정점의 섭동 계산과 슈윙거-다이슨 방정식에 기초한 $α$ 의_{$χ$ SB} 근사치를 결합하여 $임계값$ _fc N을 추정하여 결과 전기 약물리학을 탐구하였다.1990년대 이후, 워킹 테크니컬러에 대한 대부분의 논의는 대략적인 고정점에 의해 적외선을 지배한다고 가정된 이론의 틀에 있다.게이지 그룹의 기본 표현에 기술 용어를 사용하는 모델과 더 높은 ^[27]^[28]^[29]^[30]^[31]^[32]표현을 사용하는 모델 등 다양한 모델이 탐색되었습니다.

테크니컬러 응축수가 도보 문헌에서 논의된 것 이상으로 강화될 수 있다는 가능성도 최근 Luty와 Okui에 의해 "conformal technicolor"^[33]^[34]^[35]라는 이름으로 검토되고 있습니다.이들은 적외선의 안정된 고정점을 상정하고 있지만 ${\bar {T}}T$ T ${\bar {T}}T$ T $display$ T display tyle bar tyle bar tyle $bar$ typle ${\bar {T}}T$ it typle it typle $it$ typle it typle it typle it typle ${\bar {T}}T$ 예를 들어, 현재 격자 기법을 사용하여 검토 중인 이론 클래스에서 이를 실현할 수 있을지는 미지수이다.

꼭대기 쿼크 질량

위에서 설명한 보행 기술 색채 향상은 몇 TeV의 낮은 ETC 척도에서도 측정된 상단 쿼크 질량을 생성하기에 충분하지 않을 수 있습니다.단, ETC 게이지 보손 교환으로 인한 효과적인 4가지 테크니피온 커플링이 강하며 임계치 ^[36]바로 위에 조정된 경우 이 문제가 해결될 수 있습니다.이 강한 ETC 가능성에 대한 분석은 남부-추가(테크니컬러) 게이지 상호작용이 있는 조나-라시니오 모델.테크니페리온 질량은 ETC 척도(유효 이론의 차단)에 비해 작지만, 이 척도까지 거의 일정하게 나오므로 꼭대기 쿼크 질량이 커진다.모든 쿼크 질량에 대한 완전한 현실적 ETC 이론은 이러한 아이디어를 포함하여 아직 개발되지 않았다.관련 연구는 미란스키와 ^[37]야마와키에 의해 이루어졌다.이 접근법의 문제점은 어느 정도 파라미터 미세조정이 수반되며, 이는 테크니컬러의 자연성 가이드 원칙과 상충된다는 것입니다.

힉스가 탑 쿼크와 안티 탑 쿼크로 구성된 복합 상태인 많은 관련 작업체는 탑 쿼크 응축물,^[38]^[39] 탑 컬러 및 탑 컬러 지원 테크니컬러 모델이며, 탑 쿼크와 다른 3세대 페르미온에서 새로운 강한 상호작용이 발생합니다.

격자 위의 테크니컬러

격자 게이지 이론은 강하게 상호작용하는 테크니컬러 이론에 적용할 수 있는 비교란적 방법이며, 보행 및 등각 역학의 제1원리를 탐구할 수 있습니다.2007년, Catterall과 Sannino는 격자 게이지 이론을 사용하여 대칭 ^[40]표현에 두 가지 맛의 Dirac 페르미온을 가진 SU(2) 게이지 이론을 연구했고, 이후 ^[41]연구에서 확인된 일치성의 증거를 발견했다.

2010년 현재 페르미온을 기본 표현으로 하는 SU(3) 게이지 이론의 상황은 명확하지 않다.2007년, 애펠퀴스트, 플레밍, 닐은 12가지 맛이 있을 때, 8가지 ^[42]맛이 있을 때는 그렇지 않은 적외선 고정점이 이러한 이론에서 개발된다는 증거를 보고했다.일부 후속 연구는 이러한 결과를 확인했지만, 다른 연구는 사용된 격자 방법에 따라 다른 결론을 보고했으며,^[43] 아직 합의가 이루어지지 않았다.

정밀 전기 약자 측정에 대한 이러한 이론의 결과를 고려할 뿐만 아니라 이러한 문제를 탐구하는 추가 격자 연구가 여러 연구 ^[44]그룹에 의해 진행 중이다.

테크니컬러 현상학

표준 모델을 벗어나는 물리학의 프레임워크는 반드시 전기 약 파라미터의 정밀 측정을 준수해야 한다.기존 및 미래의 고에너지 하드론 충돌기에서 물리학과 우주의 암흑 물질에 미치는 영향도 탐구해야 합니다.

정밀 전약 시험

1990년, Peskin과 Takecuchi는 표준 ^[45]모델을 넘어 물리학에서 전약 복사 보정에 대한 기여도를 정량화하기 위해 현상학적 $매개변수$ $S$ , $T$ , U를 도입했다.그것들은 전기 약체인 라그랑지안의 ^[46]^[47]매개변수와 단순한 관계가 있다.페스킨-다케우치 분석은 케네디, 린, 페스킨, ^[48]스튜어트에 의해 개발된 약한 방사선 보정에 대한 일반적인 형식주의에 기초했으며 대체 공식도 존재한다.^[49]

$S$ , $T$ 및 U 파라미터는 표준모델 이외의 물리로부터 전약 게이지 보손 전파에 대한 보정을 기술합니다.전기 약전류의 편광 함수 및 스펙트럼 표현으로 다음과 같이 쓸 수 있다.

${\displaystyle{\begin{정렬}(5)\qquad에 S&({\frac{d}{dq^{2}}}}\\&, =4\pi \int{\frac{{2dm^}}{m^{4}}}\left[\Pi_{33}^{\mathbf{}}({2})-\Pi 즉 q^{Q}^{\mathbf{}새}({2})q^ \right 새로운]_{q^{2}=0 \left[\sigma_{V}^{3}(m^{2})-\sigma_{A}^{3}({2})m^ \right]^{\mathbf{새}};\\\\(6)\qquad T&, ={\frac{16\pi}{M_{Z}^{2}\sin ^{2}2\theta _{W}}}년.;\left는 경우에는 \Pi_{11}^{\mathbf {new}(0)-\Pi _{33)^{\mathbf {new}}(0)\right]\\&=snfrac {4\pi }{M_{Z}^{2}\sin^{2}2\theta_{W}}\int_{0}^{\infty}{\frac {dm^{2}\left[\frac_{V}^{1}(m^{2})+{1}\igm{{1}{{{{{{1}{{{{{{}}}}}}{{{{{{{{}}}}}}{{{{{{{{{{{}}}}}}}}}}}$

표준 이상의 새로운 물리학만 포함됩니다.수량은 힉스 입자의 선택된 기준 질량을 가진 최소 표준 모델에 대해 계산되며, 실험 하한인 117 GeV에서 폭이 매우 ^[50]커지게 되는 1000 GeV 범위로 취해진다.표준 모델에 대한 지배적인 보정을 설명하기 위해, 새로운 물리학의 질량 척도는 $M$ 과_$Z$ $M$ 보다_$W$ 훨씬 커야 하며, 새로운 입자에 대한 쿼크와 렙톤의 결합은 게이지 보손에 대한 결합에 비해 억제되어야 한다.이는 테크니컬러의 경우로, 가장 가벼운 테크니컬렉터 중간자 $δ$ 와_T_T a가 200~300GeV보다 무거운 경우입니다.S-모수는 TeV 척도의 모든 새로운 물리학에 $민감$ 하며, T는 약한 등각 파괴 효과의 측정값입니다.U-파라미터는 일반적으로 유용하지 않습니다. 테크니컬러 이론을 포함한 대부분의 새로운 물리 이론은 U-파라미터에 대한 기여도가 없습니다.

$S$ 및 T 매개변수는 CERN의 LEP의 Z-극 데이터, 페르미랍의 상단 쿼크와 W-질량 측정, 측정된 원자 패리티 위반 수준을 포함한 실험 데이터에 대한 전역 적합도에 의해 결정됩니다.이러한 매개변수에 대한 결과 경계가 입자 ^[50]특성 검토에 주어집니다.U = 0이라고 $가정$ 하면, S 및 $T$ 매개변수는 $작고$ 사실상 0과 일치합니다.

$\displaystyle (7)\qquad\alignedS&=-0.04\pm 0.09,(-0.07),\T&=0.02\pm 0.09,(+0.09),\end{aligned}}$

여기서 중심 값은 117GeV의 힉스 질량에 해당하며, 힉스 질량이 300GeV로 증가했을 때의 중심 값에 대한 보정은 괄호 안에 나와 있다.이러한 값은 관련 보정이 신뢰성 있게 계산될 수 있는 경우 표준 모델을 초과하는 이론에 엄격한 제한을 가한다.

QCD 유사 테크니컬러 이론에서 추정된 S $파라미터$ 는 실험적으로 허용된 ^[45]^[49]값보다 유의하게 크다.계산은 S에 대한 $스펙트럼$ 적분이 가장 가벼운 $δ$ 와_T_T 공진에 의해 지배된다고 가정하거나 QCD의 효과적인 라그랑지안 매개변수를 스케일링하여 수행되었다.그러나 워킹 테크니컬러에서는 TeV 스케일 이상의 물리학은 QCD와 유사한 이론과 상당히 다를 것입니다.특히, 벡터 및 축-벡터 스펙트럼 함수는 가장 낮은 ^[51]^[52]공명만으로 지배할 수 없다.§ $\sigma _{\text{V,A}}^{3}$ 3 $(\$ $A}^{3}}$ 는 $\sigma _{\text{V,A}}^{3}$ 식별 가능한 $θ$ 와_T $상태$ _T 또는 매끄러운 연속체의 탑이다.§와_T_T 파트너는 보행 이론에서 더 퇴화(대략 패리티 더블링)되어 S.^[53] 래티스 계산에 $대한$ 기여도가 감소될 수 있다고 추측되었다. 이러한 아이디어를 테스트하고 보행 ^[2]^[54]이론에서 S의 $신뢰$ 할 수 있는 추정치를 얻기 위해 진행 중이거나 계획되어 있다.

T-파라미터의 제한은 ETC 프레임워크에서 최상위 쿼크 질량의 생성에 문제를 일으킨다.이후 ETC상호 작용을 굳겐top-bottom 대량 분할 Tparameter,[55]에 기여뿐만 아니라 붕괴는 Z0→ b¯ b{\displaystyle \mathrm – 허용하기로 하weak-isospin야 한다 걷는 것을 강화는 관련된 ETC규모 몇 TeV,[26]지만 – 클 수 있는{Z^{0}\ri $ghtarrow {b}}b$ ^[56]가 너무 클 수 있습니다.

강입자 가속기 현상학

초기 연구는 일반적으로 하나의 전자 약 이중화 테크니페리온 또는 각각 컬러-트리플렛 기술 쿼크와 컬러-싱글렛 기술 렙톤(^[57]^[58]총 4개의 전자 약 이중화)을 포함한 하나의 기술 패밀리의 존재를 가정했다.전약 이중의 $수$ _D N은 F =와 $같이$ 정확한 전약 척도 생성에 필요한 붕괴 $상수$ F를 결정한다. $FδδN$ _D = 246 $GeVδN$ _D. 최소의 1-더블렛 모델에서 3개의 Goldstone 보손(테크니온, $δ$ _T)은_EW 붕괴 상수 $F$ = $F$ _EW = 246 GeV를 가지며 전약 게이지 보손에 의해 섭취된다.가장 접근하기 쉬운 충돌기 신호는 $\mathrm {\rho } _{\text{T}}^{\pm ,0}$ 의 하드론 충돌기에서 ${\bar {q}}q$ $displaystyle\mathrm\rho}_{\text})$ 소멸을 ${\bar {q}}q$ 통해 ${\bar {q}}q$ 됩니다 $\mathrm {\rho } _{\text{T}}^{\pm ,0}$ $T}}^{\pm,0$ 및 그 후 세로방향으로 편광된 약한 보손 $\mathrm {W} _{\text{LP}}^{\pm }\mathrm {Z} _{\text{LP}}^{0}$ 으로 붕괴, W $\mathrm {W} _{\text{LP}}^{\pm }\mathrm {Z} _{\text{LP}}^{0}$ ± $\mathrm {W} _{\text{LP}}^{\pm }\mathrm {Z} _{\text{LP}}^{0}$ $\mathrm {W} _{\text{LP}}^{\pm }\mathrm {Z} _{\text{LP}}^{0}$ 0 ${\$ {\text $}$ $LP}}^{\pm}\mathrm {Z}_{\text{$ $LP}}{0}$ 및 $\mathrm {W} _{\text{LP}}^{\pm }\mathrm {Z} _{\text{LP}}^{0}$ $\mathrm {W} _{\text{LP}}^{+}\mathrm {W} _{\text{LP}}^{-}$ LP + $\mathrm {W} _{\text{LP}}^{+}\mathrm {W} _{\text{LP}}^{-}$ $\mathrm {W} _{\text{LP}}^{+}\mathrm {W} _{\text{LP}}^{-}$ - $\mathrm {W} _{\text{LP}}^{+}\mathrm {W} _{\text{LP}}^{-}$ {\ $displaystyle \mathrm {W} _{\text{$ $LP}}^{+}\mathrm {W}_{\text{$ $LP$ 1.5–2.0 TeV의 예상 질량과 300–400 GeV의 폭에서 이러한 $δ$ 는_T LHC에서 발견하기 어렵다.단일 제품군 모델에는 F = Fδθ4_EW = 123 GeV인 ^[59] $많은$ 수의 물리적 기술이 있습니다.대응하는 저질량 색-싱글릿 및 옥텟 테크닉터의 컬렉션이 테크니피온 쌍으로 붕괴됩니다. $δ$ 는_T 가능한 한 무거운 쿼크와 렙톤 쌍으로 붕괴될 것으로 예상된다.질량은 낮지만 θ는 $최소$ _T 모델보다 넓고 θ $데크$ 의_T 배경은 하드론 충돌기에서 극복할 수 없을 가능성이 높다.

이 그림은 워킹 테크니컬러의 등장으로 바뀌었다. $보행$ _{$χ$ SB} 게이지 결합은 α가 IR 고정점 $값$ _IR α 바로 아래에 있을 경우 발생하며, 이는 게이지 그룹의 기본 표현에서 예를 들어 다수의 전약 더블렛 또는 고차원 TC ^[27]^[60]표현에서 몇 개의 더블렛을 필요로 한다.후자의 경우, ETC 표현에 대한 제약은 일반적으로 기본 표현에 있어 다른 기술도 암시한다.^[14]^[25]어느 경우든 붕괴 $F\ll F_{EW}$ F $F\ll F_{EW}$ $F\ll F_{EW}$ W $F\ll F_{EW}$ (\ $displaystyle F\ll$ F_ ${)$ 를 가진 테크니피온이 $존재$ 합니다_T.EW $F\ll F_{EW}$ 이는 $\Lambda _{TC}\ll F_{EW}$ T $\Lambda _{TC}\ll F_{EW}$ $\Lambda _{TC}\ll F_{EW}$ $\Lambda _{TC}\ll F_{EW}$ E $\Lambda _{TC}\ll F_{EW}$ \ $displaystyle$ \ $Lambda$ _ { $TC$ } \ $ll$ F_ ${$ 를 $의미$ 합니다. $EW$ LHC에서 접근할 수 있는 가장 가벼운 기술인 $δ$ _T, $δ$ _T, $a$ _T( $I G$ ^{$P C$} J = 1⁺, 0⁻⁻⁻⁻⁻ 1, 1인⁻⁺⁺ 경우)의 질량이 TeV보다 훨씬 낮습니다.많은 테크니페름을 가진 이론의 클래스 F $F\ll F_{EW}$ $F\ll F_{EW}$ \ $displaystyle$ F \ $ll$ F $F\ll F_{EW}$ _ {EW $}}$ 는 $F\ll F_{EW}$ 저음계 테크니컬러라고 ^[61]불립니다.

워킹 테크니컬러의 두 번째 결과는 스핀원 테크니컬 하드론의 붕괴에 관한 것입니다.테크니컬 매스는 $M_{\pi _{T}}^{2}\propto \langle {\bar {T}}T{\bar {T}}T\rangle _{M_{ETC}}$ $M_{\pi _{T}}^{2}\propto \langle {\bar {T}}T{\bar {T}}T\rangle _{M_{ETC}}$ $M_{\pi _{T}}^{2}\propto \langle {\bar {T}}T{\bar {T}}T\rangle _{M_{ETC}}$ t $M_{\pi _{T}}^{2}\propto \langle {\bar {T}}T{\bar {T}}T\rangle _{M_{ETC}}$ T $M_{\pi _{T}}^{2}\propto \langle {\bar {T}}T{\bar {T}}T\rangle _{M_{ETC}}$ T $M_{\pi _{T}}^{2}\propto \langle {\bar {T}}T{\bar {T}}T\rangle _{M_{ETC}}$ T $M_{\pi _{T}}^{2}\propto \langle {\bar {T}}T{\bar {T}}T\rangle _{M_{ETC}}$ $t$ M E T $M_{\pi _{T}}^{2}\propto \langle {\bar {T}}T{\bar {T}}T\rangle _{M_{ETC}}$ C { \ $displaystyle$ M _ { \ $pi$ _ { T $}^2}$ \ $propto$ \ langle { \ $bar$ { T } $T }$ T \ $rangle$ _ { { $M$ _ { Q } $M_{\pi _{T}}^{2}\propto \langle {\bar {T}}T{\bar {T}}T\rangle _{M_{ETC}}$ } （ ETC ））。따라서 가장 $가벼운$ _{$ρ$ _T} M < 2M이며_{$π$ _T} 광기술자의 2, 3차원_T 붕괴채널이 ^[27]닫힐 가능성이 매우 높다.이는 이들 기술자가 매우 협소하다는 것을 더욱 시사한다.가장 가능성이 높은 2개의 바디채널은 W $\mathrm {W} _{\mathrm {L} }^{\pm ,0}\mathrm {\pi } _{T}$ $\mathrm {W} _{\mathrm {L} }^{\pm ,0}\mathrm {\pi } _{T}$ $\mathrm {W} _{\mathrm {L} }^{\pm ,0}\mathrm {\pi } _{T}$ T {\ $displaystyle \mathrm {W} {\mathrm {L} {\pm,0}$ \ $mathrm \pi$ } $_$ _L{ $T$ , $W$ _L W, $γ$ _T γ and and w w w $w$ $w$ _L W 입니다.W에 $대한$ _L 가장 가벼운 기술자의 결합은 F⁄^[62] $F$ 에_EW 비례합니다.따라서 모든 붕괴율은 [ $\left[{\frac {F}{F_{EW}}}\right]^{2}\ll 1$ $\left[{\frac {F}{F_{EW}}}\right]^{2}\ll 1$ E $\left[{\frac {F}{F_{EW}}}\right]^{2}\ll 1$ ] $\left[{\frac {F}{F_{EW}}}\right]^{2}\ll 1$ 1의 거듭제곱에 의해 $억제$ 됩니다.\ $display$ \ left [ { \ $frac$ { $\left[{\frac {F}{F_{EW}}}\right]^{2}\ll 1$ F $\left[{\frac {F}{F_{EW}}}\right]^{2}\ll 1$ } { $F$ _ { $EW}}\right]^{2}\ll1}$ 또는 $\left[{\frac {F}{F_{EW}}}\right]^{2}\ll 1$ 미세구조 상수. GeV의 10분의 몇 개(s 및 $and T$ _T)의 총폭을 제공합니다.

보행 테크니컬러의 보다 추측적인 결과는 S-매개변수에 대한 그것의 기여도를 고려함으로써 동기 부여된다.위에서 기술한 바와 같이, $S$ 를_TC 추정하기 위한 일반적인 가정은 보행 이론에서 유효하지 않다.특히, S $평가$ 에_TC 사용된 스펙트럼 적분은 가장 낮은 $δ$ _T 및 $a$ 에_T 의해 지배될 수 없으며, S가 작을 $경우$ _TC $δ$ _T 및 $a$ 의_T 질량과 약전류 커플링은 QCD에 있는 것보다 거의 동일할 수 있다.

더 많은 패리티-더블 스펙트럼의 가능성을 포함한 저규모 테크니컬러 현상학은 일련의 규칙과 붕괴 ^[62]진폭으로 개발되었습니다.2011년 4월 테바트론에서^[63] 측정된 $W$ 보손과 관련하여 제트 쌍이 과잉 생산된다는 발표는 아이히텐, 레인 및 마틴에 의해 저규모 테크니션의 ^[64]가능한 신호로 해석되었습니다.

M $M_{\rho _{T}}$ T $M_{\rho _{T}}$ （ \ $displaystyle M$ _ { \ $rho$ _ { $T$ } ）의 $M_{\rho _{T}}$ 한도가 약 700 GeV를 넘으면 저스케일 테크니컬러의 일반적인 스킴은 의미가 없습니다.LHC가 이를 검출하거나 배제할 수 있어야 합니다.디케이션과 테크니피온, $그리고$ 헤비쿼크 ${\bar {t}}t$ 제트를 포함한 검색은 $Tevatron의 100배$ 에 달하는 생산 ${\bar {t}}t$ 때문에 방해받고 있습니다.따라서 LHC에서의 저규모 테크니컬러의 검출은 신호 대 백그라운드비가 양호한 올렙톤 최종 상태 채널에 의존합니다. $\rho _{T}^{\pm }\rightarrow W_{L}^{\pm }Z_{L}^{0}$ T $\rho _{T}^{\pm }\rightarrow W_{L}^{\pm }Z_{L}^{0}$ ± $\rho _{T}^{\pm }\rightarrow W_{L}^{\pm }Z_{L}^{0}$ $\rho _{T}^{\pm }\rightarrow W_{L}^{\pm }Z_{L}^{0}$ L ± $\rho _{T}^{\pm }\rightarrow W_{L}^{\pm }Z_{L}^{0}$ L $\rho _{T}^{\pm }\rightarrow W_{L}^{\pm }Z_{L}^{0}$ \ $display$ style \ $rho$ _ { $T$ }^{ \ $pm$ } \ $rightarrow W$ _ { L _ { L $}^{$ L } 、 { $L$ } $\rho _{T}^{\pm }\rightarrow W_{L}^{\pm }Z_{L}^{0}$ 。 $T}^{\pm$ }\ $rightarrow \rightarrow W_$ {L $}^{\$ pm $a_{T}^{\pm }\rightarrow \gamma W_{L}^{\pm }$ } 및 $a_{T}^{\pm }\rightarrow \gamma W_{L}^{\pm }$ $\omega _{T}\rightarrow \gamma Z_{L}^{0}$ → $\omega _{T}\rightarrow \gamma Z_{L}^{0}$ {\ $\omega _{T}\rightarrow \gamma Z_{L}^{0}$ L 0 \ $displaystyle$ \ $obega$ _ { $T$ }\ $rightarrow$ \ { L }^ $0$ ^[65]

암흑 물질

테크니컬러 이론은 당연히 암흑물질 후보를 포함하고 있다.거의 확실히, 가장 낮은 지위의 테크니바리온, 즉 테크니컬러와 단일의 테크니페리온 결합 상태가 우주의 ^[50]^[66]^[67]^[68]^[69]진화를 견뎌낼 수 있을 만큼 충분히 안정적인 모델을 만들 수 있다.테크니컬러 이론이 로우스케일 경우( $F$ F $F\ll F_{EW}$ W \ $displaystyle$ F \ $ll$ F $F\ll F_{EW}$ _ { $EW}}),$ 바리온의 질량은 1-2 TeV 이하이어야 한다.그렇지 않으면 훨씬 더 무거울 수 있습니다.테크니바리온은 전기적으로 중성이어야 하며 그 풍부함에 대한 제약을 충족해야 합니다.암석 탐색 실험의 스핀 $\lesssim 10^{-42}\,\mathrm {cm} ^{2}$ ^[70] 암석 탐색 단면( on 10 $\lesssim 10^{-42}\,\mathrm {cm} ^{2}$ - $\lesssim 10^{-42}\,\mathrm {cm} ^{2}$ c $\lesssim 10^{-42}\,\mathrm {cm} ^{2}$ \ $displaystyle \lesssim$ 10 $^{-42},\mathrm {cm}$ ^{ $2})$ 에 $\lesssim 10^{-42}\,\mathrm {cm} ^{2}$ 대한 한계를 고려할 때, 전기 약 중성(weak $isospin$ ₃ T $\lesssim 10^{-42}\,\mathrm {cm} ^{2}$ 0)이어야 할 수도 있다.이러한 고려 사항은 "오래된" 테크니컬러 다크매터 후보를 LHC에서 제작하기가 어려울 수 있음을 시사합니다.

Francesco Sannino와 그의 ^[71]^[72]^[73]^[74]^[75]^[76]협력자들에 의해 LHC에서 접근할 수 있을 정도로 밝은 다른 종류의 테크니컬러 암흑 물질 후보가 소개되었습니다.이러한 상태는 붕괴에 대해 안정적인 전하를 가진 유사 골드스톤 보손입니다.

「」를 참조해 주세요.

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얼리 테크니컬러

확장 테크니컬러

워킹 테크니컬러

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테크니컬러 현상학

정밀 전약 시험

강입자 가속기 현상학

암흑 물질

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