교차(물리학)

이론물리학의 한 분야인 양자장 이론에서 교차란 항정신병자를 시간적으로 거꾸로 가는 입자로 해석할 수 있는 산란 진폭의 성질이다.null

교차에서는 입자 $\mathrm {A}$ 에 $\mathrm {A}$ 대한 S-매트릭스 요소와 산란 진폭을 결정하는 공식이 $\mathrm {X}$ ${\$ 과(와) 함께 산란하고 $\mathrm {A}$ $\mathrm {X}$ , 입자 $\mathrm {B}$ ${\$ 및 $\mathrm {B}$ $\mathrm {Y}$ ${\$ 도 산란한다고 $\mathrm {Y}$ 명시하고 있다 $.$ amplitude for $\scriptstyle \mathrm {A} +{\bar {\mathrm {B} }}+\mathrm {X}$ to go into $\mathrm {Y}$ , or for $\scriptstyle {\bar {\mathrm {B} }}$ to scatter with $\scriptstyle \mathrm {X}$ to produce $\scriptstyle \mathrm {Y} +{\bar {\mathrm {A} }}$ $\scriptstyle \mathrm {Y} +{\bar {\mathrm {A} }}$ ${\$ { $Y} +{\bar {\mathrm$ { $A$ 유일한 차이점은 에너지의 가치가 항정신병자에 대해 음수라는 것이다.null

이 특성을 설명하는 공식적인 방법은 항정신병자 산란 진폭은 입자 산란 진폭을 음의 에너지로 계속 분석하는 것이다.이 진술의 해석은 대척점이 모든 면에서 시간적으로 뒤쪽으로 가는 입자가 있다는 것이다.null

역사

머레이 겔만과 마빈 레너드 골드버거는 1954년에 교차 대칭을 도입했다.^[1]크로싱은 이미 리차드 파인만의 작품 속에 함축되어 있었지만, 분석 S 매트릭스 프로그램의 일환으로 1950년대와 1960년대에 독자적으로 되었다.null

개요

진폭 ${\mathcal {M}}(\phi (p)+...\ \rightarrow ...)$ ( ${\mathcal {M}}(\phi (p)+...\ \rightarrow ...)$ ( ${\mathcal {M}}(\phi (p)+...\ \rightarrow ...)$ ) ${\mathcal {M}}(\phi (p)+...\ \rightarrow ...)$ + ${\mathcal {M}}(\phi (p)+...\ \rightarrow ...)$ . ${\mathcal {M}}(\phi (p)+...\ \rightarrow ...)$ . ${\mathcal {M}}(\phi (p)+...\ \rightarrow ...)$ → ${\mathcal {M}}(\phi (p)+...\ \rightarrow ...)$ . ${\mathcal {M}}(\phi (p)+...\ \rightarrow ...)$ . ${\mathcal {M}}(\phi (p)+...\ \rightarrow ...)$ ) ${\displaystyle {\mathcal {M}(\phi$ ( $p)+...$ $\ \rightarrow$ 우리는 모멘텀 p로 들어오는 입자 중 하나에 주의를 집중한다.입자에 해당하는 양자장 $\phi (p)$ ( $\phi (p)$ ) $\pi (p)$ 은 $\phi (p)$ 는) 보소닉 또는 페르미오닉으로 허용된다.Crossing symmetry states that we can relate the amplitude of this process to the amplitude of a similar process with an outgoing antiparticle ${\bar {\phi }}(-p)$ replacing the incoming particle $\phi (p)$ : ${\mathcal {M}}(\phi (p)+...\rightarrow ...)={\mathcal {M}}(...\rightarrow ...+{\bar {\phi }}(-p))$ ${\displaystyle {\mathcal {M}(\phi(p)+...$ $\오른쪽 화살표...$ $)={\mathcal{M}}(...$ $\오른쪽 화살표...$ $+{\bar {\phi }}(-p$

보소닉의 경우, 대칭을 교차시키는 이면의 생각은 파인만 도표를 사용하여 직관적으로 이해할 수 있다.모멘텀 p가 있는 들어오는 입자와 관련된 모든 프로세스를 고려하십시오.입자가 진폭에 측정 가능한 기여를 하기 위해서는 정점을 통해 $q_{1},q_{2},...,q_{n}$ $q_{1},q_{2},...,q_{n}$ $q_{1},q_{2},...,q_{n}$ , $q_{1},q_{2},...,q_{n}$ $q_{1},q_{2},...,q_{n}$ , $q_{1},q_{2},...,q_{n}$ $q_{1},q_{2},...,q_{n}$ ${\$ }, $q_{2$ }, $..., q_{n}$ 의 모멘텀을 가진 여러 개의 다른 입자와 상호작용해야 한다.운동량 보존은 $\sum _{k=1}^{n}q_{k}=p$ = $\sum _{k=1}^{n}q_{k}=p$ $\sum _{k=1}^{n}q_{k}=p$ $\sum _{k=1}^{n}q_{k}=p$ = $\sum _{k=1}^{n}q_{k}=p$ ${\displaystyle \sum$ \sum \sum $_{k=1}q_$ {k $}=p$ 나가는 입자의 경우 운동량 보존은 $\sum _{k=1}^{n}q_{k}=-p$ = $\sum _{k=1}^{n}q_{k}=-p$ $\sum _{k=1}^{n}q_{k}=-p$ = $\sum _{k=1}^{n}q_{k}=-p$ - p ${n=1}^{k}-p$ 로 읽힌다.따라서 들어오는 보슨을 반대 운동량을 가진 나가는 항균제로 교체하면 동일한 S 매트릭스 요소가 발생한다.null

페르미오닉의 경우 동일한 주장을 적용할 수 있지만 이제 외부 스피너에 대한 상대적 위상 규약을 고려해야 한다.null

예

예를 들어 양전자(positron)를 가진 전자를 두 개의 광자로 전멸시키는 것은 대칭을 교차시켜 광자를 가진 전자의 탄성 산란(compton spanization)과 관련이 있다.이 관계를 통해 일부 입자의 에너지에 대한 음수 값이 대체되는 경우 다른 공정의 진폭에서 한 공정의 산란 진폭을 계산할 수 있다.null

참고 항목

참조

^ Gell-Mann, M.; Goldberger, M. L. (1 November 1954). "Scattering of Low-Energy Photons by Particles of Spin ½" (PDF). Physical Review. American Physical Society (APS). 96 (5): 1433–1438. doi:10.1103/physrev.96.1433. ISSN 0031-899X.

추가 읽기

Peskin, M.; Schroeder, D. (1995). An Introduction to Quantum Field Theory. Westview Press. p. 155. ISBN 0-201-50397-2.
Griffiths, David (1987). An Introduction to Elementary Particles (1st ed.). John Wiley & Sons. p. 21. ISBN 0-471-60386-4.

[1] Gell-Mann, M.; Goldberger, M. L. (1 November 1954). "Scattering of Low-Energy Photons by Particles of Spin ½" (PDF). Physical Review. American Physical Society (APS). 96 (5): 1433–1438. doi:10.1103/physrev.96.1433. ISSN 0031-899X.

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